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 la quale si può scrivere anche cosi : 



(2z\. m- 1 I s ( Gl *- Fl A , ^ ( El i - Fl A 1 



(22 V W _ ^ j - (— ^ j -l- - ^ 7r - j j . 



Per tal modo si ottiene definitivamente : 



(23) /(& i ° +w h + Jc i ) d ° =r^ da +J uM ° -+-/W* * 



dove 



(23). h = — [A] , g = — (l,- h / v .) , 



v e v essendo le due opposte normali in ogni punto d'una linea di di- 

 scontinuità della superficie <r, cioè d'ogni linea s lungo la quale il mo- 

 mento l sia discontinuo. Fra queste linee s s'intendono comprese anche 

 le linee terminali, quando esistono, e per esse si deve prendere per v la 

 normale interna, ponendo l,< = , cioè g = — l, . 



L' equazione (23) può essere considerata come analoga alla (2) del § 2. 



Supponendo (so, y, 2) punto esterno alla superficie e ponendo 



TI- 1 



L -~r> 



si ottiene di qui la funzione potenziale V della distribuzione polare di su- 

 perficie sotto la doppia forma : 



„1 ,1 x l x 



1 



, , tt l^ii (hda ! qds 



< 24 >- r =J u^y— Vr- 



La seconda di queste due espressioni di V non presenta lo stesso carat- 

 tere dell'analoga (3)«, relativa ad una distribuzione in tre dimensioni: 

 essa non appartiene, cioè, come quest'ultima, ad un'ordinaria funzione 

 potenziale newtoniana. Il primo dei suoi tre termini appartiene invece allo 



