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da essa dovrà essere proporzionale alla sua lunghezza. Ciò si verifica appunto 

 approssimativamente con le scintille brevi , ed abbiamo il 1° periodo notato più sopra. 



Né qui parmi per avventura arrischiata la supposizione, che la resistenza di uno 

 strato d' aria, anche di parecchi millimetri, possa ritenersi come trascurabile rispetto 

 alla resistenza interna del rocchetto indotto, imperocché questa non deve calcolarsi 

 in ragione della sua normale resistenza elettrica già per sé stessa grandissima, 

 ma sì vero bisogna considerare che esso rocchetto indotto, nell' istante dell' azione 

 inducente è sede di forze elettromotrici potentissime, le quali dirò (se mi è per- 

 messo il confronto) che a quella guisa di molteplici polarità secondarie, operando 

 nell' interno del filo stesso, contrastano il passaggio dell' elettricità nel senso op- 

 posto a quello che in esso si svolge per 1' induzione, e perciò nel momento che 

 scatta la scintilla, la resistenza interna del rocchetto deve essere enorme. 



Quando poi la scintilla aumenta molto di lunghezza, così che lo strato d' aria 

 da quella percorsa diventa di sufficiente spessezza, la resistenza che esso oppone 

 alla scarica crescendo in proporzione, presto rappresenta, con sufficiente appros- 

 simazione, la resistenza totale dell'intiero circuito d' induzione. Allora R può conside- 

 rarsi come trascurabile rispetto ad r, ed I è dato approssimativamente della for- 

 inola 



/ = £. 



r 



In questo caso adunque I è in ragione inversa di r, lunghezza della scintilla, come 

 appunto con approssimazione trovasi confermato nello specchio IV fra gli altri (colonna 

 V esp. 6 a 12); ed in tali limiti il calorico svolto dalla scintilla deve essere ed è 

 infatti quasi indipendente dalla sua lunghezza : e perciò si manifesta il 2° periodo. 



Finalmente crescendo ancora viemaggiormente la lunghezza della scintilla, e 

 quindi avvicinandosi al limite della sua formazione, 1' intensità della corrente scema 

 rapidissimamente, ha luogo il 3" periodo, e poscia la resistenza dell'aria potendosi 

 considerare infinita, per 1' apparato che si adopera, 1' intensità / della corrente di- 

 venta 



1=1 = 0, 



CO 



cosi la scarica indotta più non passa ed abbiamo la fine del 3° periodo istesso. 

 L' applicazione della legge di Ohm a questi fenomeni delle scintille e delle 

 scariche d' induzione parmi collega in un certo modo i fenomeni e le leggi delle 

 scariche indotte a quelle delle correnti voltaiche. Ed inoltre siccome le scariche 

 d' induzione sono collegate in ispecial modo, per 1' esistenza del primo periodo notato 

 da me e per molti altri fenomeni ancora, alle leggi termiche delle scariche dei 

 condensatori, così queste vengono in una certa maniera collegate con le leggi delle 

 correnti voltaiche. 



