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 nessuna forza magnetica fra le varie parti d' una sbarra allo stato neutro. Ma se 

 una sbarra è magnetizzata, sia poi in modo temporario o permanente, sviluppansi 

 fra le varie sue parti delle azioni reciproche; esse si compongono colla forza ma- 

 gnetizzante esterna, e sopravvivono in parte al cessare di questa. Se consideriamo 

 in particolare la forza che agisce sopra un punto interno alla sbarra, mentre è 

 esposta all' azione della forza magnetizzante, quella forza sarà la risultante della 

 forza magnetizzante proveniente dall' esterno, e delle azioni di tutte le parti ma- 

 gnetizzate della sbarra. Ora accade che alcune di queste azioni sono opposte ad 

 alcune altre. Infatti, le azioni di quelle porzioni della sbarra che sono da una 

 parte e dall' altra del punto considerato, e nella stessa direzione della forza ma- 

 gnetizzante, sono evidentemente cospiranti a questa stessa forza; mentre invece 

 1' azione delle parti laterali, quelle cioè che s' incontrano partendo dal punto con- 

 siderato ed andando in direzione perpendicolare alla forza magnetizzante, danno 

 una forza in senso opposto. Se le dimensioni della sbarra sono assai maggiori nella 

 direzione della forza magnetizzante che nelle altre, qual' è il caso d' un' asta lunga 

 e sottile posta entro un' elica magnetizzante, la risultante delle reciproche azioni 

 interne, si aggiungerà alla forza proveniente dall' elica. Invece in una sbarra grossa 

 (3 breve, potrà in una parte dei suoi punti risultare 1' azione interna antagonista 

 della forza magnetizzante esterna. 



Dovrà dunque ottenersi una magnetizzazione relativamente maggiore in una 

 sbarra di forma allungata che in una corta e grossa; ed è in tal modo che devesi 

 intendere la spiegazione dei fatti dell' art. 8, come pure l' effetto delle armature 

 di ferro dolce, pel quale si ideò la così detta condensazione magnetica ('). 



(') Per chiarire meglio il nostro concetto consideriamo 1' azione d' una molecola AB sopra un 

 punto 0, ove si suppone un polo unità. 



Siano m e — m le intensità dei poli di AB, 21 la loro distanza, e quindi M= 2ml il suo mo- 

 mento magnetico; e supponiamo la molecola col suo asse parallelo ad Ox, e ad una distanza r da 

 grande in confronto di l (Pig. 3.) 



m .ni 



L' azione di A sopra sarà — — e quella di B, — ==- , e le componenti della forza totale, 



secondo Ox parallela ad AB, ed Oy: 



mOQ in_ OR m_ MP m_ MP 



~^Z 2 OA ~0B* OB' F= OZ 2 OA OB* OB ' 



Trascurando le potenze superiori alla prima di - , si trova facilmente 



M M 



X = -r (1 — 3 cos~ a). Y = . 3 sen a cos a 



r 3 r 3 



e se <p è V angolo che fa la risultante con Ox, 



1 — 3 cos* a , — 3 sen a cos a 



cos 



(6 ■= — , sen <p = 



j/1 -h 3 cos* a [/ 1 + 3 cos a 



