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11. La propagazione del magnetismo in una lunga sbarra (vedi art. 6j si può 

 concepire nel modo seguente. Siccome la magnetizzazione si forma anche in parti 

 della sbarra assai lontane dall' elica induttrice, ove quindi 1' azione diretta di questa 

 sarebbe insufficiente, ne risulta che essa è dovuta ad azioni interne, e cioè al ma- 

 gnetismo formatosi già nelle parti meno lontane. Ciò implica che la magnetizza- 

 zione debba farsi successivamente partendo dalla porzione prossima all' elica, e 

 andando alle più lontane. 



Ora ciò si spiega facilmente, rammentando il secondo principio bj e conside- 

 rando che l' azione delle molecole di una data sezione della sbarra, su quelle più 

 lontane dall' elica, cresce gradatamente dall' istante in cui le molecole stesse co- 

 minciano la loro rotazione, fino al momento in cui si arrestano. Infatti onde co- 

 minci la rotazione delle molecole una distanza x dall' elica, è necessario che le 

 molecole che sono a distanza minore di x non solo abbiano cominciata la loro 

 rotazione, ma ne abbiano già compiuta una parte, onde la forza magnetica alla 

 distanza x sia sufficiente a vincere la resistenza opposta al movimento delle mole- 

 cole che vi si trovano. 



Tanto maggiore sarà il valore minimo della forza necessaria a spostare le mo- 

 lecole, cioè tanto maggiore sarà la forza coercitiva, altrettanto maggiore sarà il 

 ritardo col quale si forma la magnetizzazione, come pure tanto più rapido sarà a 

 magnetizzazione compiuta il decrescimento dell' intensità magnetica a partire dal- 

 l' elica inducente. E noto infatti (art. 6 ) che l' intensità magnetica decresce rapi- 

 damente nei vari punti della sbarra, se è d'acciaio temprato, ma lentamente se è 

 di ferro. Mancano esperienze che mostrino se il ritardo della magnetizzazione nelle 

 parti lontane cresca effettivamente al crescere della forza coercitiva. I mezzi limi- 

 tatissimi dei quali posso disporre, non mi permettono d' intraprendere questo studio 

 interessante. 



Inerzia delle molecole. 



12. I risultati sperimentali che più oltre saranno esposti, mostreranno che nei 

 fenomeni della magnetizzazione ha un' influenza spesso preponderante 1' inerzia 



Se ne deduce che per a = si ha (5 = 180°, e la risultante è diretta secondo Ox' ; per a = 54° 



44' 51",8, cioè cos a = ~~ ; >~ , si ha = 270°, cioè la risultante è diretta secondo Oy' ; per a = 90° 



la risultante agisce secondo Ox, cioè in senso opposto a quello corrispondente ad (X = 0, e così di 

 seguito. Se consideriamo molti elementi magnetici eguali e paralleli ad AB, e se immaginiamo un 

 cono di asse Ox le cui generatrici facciano con Ox un angolo di 54° 44' 51", 8, le azioni su delle 

 molecole comprese entro le due falde del cono daranno una componente secondo Ox', mentre quelle 

 esistenti fuori del cono, avranno una componente diretta secondo Ox, cioè in senso contrario. 



Nel caso della sbarra magnetizzata, le molecole non sono tutte orientate parallelamente uè tutte 

 assai lontane dal punto 0. Tuttavia si comprende come una parte di esse debba agire sopra un. 

 punto 0, in un senso, e le altre in senso contrario. 



