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Poco a poco le molecole si allontaneranno dalla direzione della forza, restando ad 

 ogni istante alla deviazione massima. 



Supponiamo dapprima che X sia alquanto grande (Fig. 16). Se si conduce la 

 tangente LMN alle due circonferenze di raggio L e di centri ed X, e si tirano 

 OM ed ON, queste rette indicano la separazione fra la direzione delle molecole 

 che sono in condizioni diverse. Infatti una molecola rappresentata da OA ha la 

 deviazione massima in 0A 3 parallela alla tangente condotta da A alla sinistra del 

 circolo XL. Ma per una molecola OA , posta fuori dell'angolo MON, la devia- 

 zione massima è in OA 3 , alla destra di Or. Ciò indica che la forza X trattiene 

 ancora dirette secondo Ox, le molecole le cui direzioni sono fuori dell' angolo MON ; 

 mentre quelle le cui direzioni sono entro l' angolo MON, si sono già allontanate 

 dalla direzione della forza magnetizzante, e trovausi alla rispettiva deviazione mas- 

 sima. Le molècole dirette secondo OM ed ON, saranno le prime a spostarsi, di- 

 minuendo ulteriormente X. Tirando MQ perpendicolare ad Ox si ha sen MOQ ^ 



- — = — , e quindi ang'olo MOQ = 8. 

 OM D ' L * v f 



Diminuendo X, le molecole la cui direzione cade entro l'angolo NOx = 8, re- 

 stano permanentemente nella direzione della forza magnetizzante. Ma quelle invece 

 che cadono nell' angolo MOQ, ossia il cui valore di a è fra tv — 8 e ti, quando 

 X sia abbastanza piccolo, poco a poco si spostano verso la posizione iniziale. Sup- 

 poniamo infatti che X abbia un valore tale, che il cerchio XL tagli quello di 

 centro e raggio D (Fig. 17). Una molecola come OA' sarà nelle condizioni con- 

 siderate alla fine dell' art. 60, e cioè per essa non esisterà una deviazione mas- 

 sima, e sotto l' azione della forza X potrà restare in qualunque direzione. Essa 

 non avrà dunque ancora abbandonato la direzione Ox. Anche col valore di X della 

 figura 17, le condizioni non sono dunque mutate. Le cose cambiano dal momento 

 in cui la circonferenza OL passa per M. Allora il punto X (Fig. 16) cade in Q 



e si ha X = D cos 8 = [/ D' 1 — L s . Se X diviene minore di |/ D s — L s ' , come 

 nella figura 18, le molecole situate nell'angolo MOB, hanno la loro deviazione 

 massima alla sinistra di Ox come quelle comprese nell' angolo MON, ciò che in- 

 dica ohe esse hanno già abbandonato la direzione della forza magnetizzante ; quelle 

 invece le cui direzioni sono comprese nell' angolo BOX, saranno ancora dirette se- 

 condo Ox. Indichiamo con a 3 1' angolo BOx, che fra poco determineremo. Ciò con- 

 tinua ad aver luogo, al diminuire di X, finché il circolo LX taglia il circolo MO. 

 Quando X = D — L, i due circoli sono tangenti internamente ed a 9 = tt, e se 

 X diminuisce ancora, tutte le molecole le cui direzioni cadono entro l' angolo NOX, 

 trovatisi alla rispettiva deviazione massima. 



Riassumendo, e cominciando dai piccoli valori di X, potremo dire che : 



1." per X < D — L, le molecole per le quali a è compreso fra e 8, 



sono nella direzione della forza magnetizzante, mentre le altre trovansi alla devia- 



... a 



zione massima rispettiva ; 



