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 Il magnetismo temporario minimo, ottenuto cioè facendo crescere lentamente 

 a partire da zero la forza magnetizzante, varia con X secondo le forinole fi 8) e 



(1 9), che si seguono con continuità. Facendo infatti X = V D 2 -+- L s in quelle 



due formole, esse danno egual risultato. Ed invero così facendo y \ . diviene 



X s 



D . • 



— , e perciò si ha 



-A. 



i 2 L s L JL, , 



t J = M\ — — Ar cos , /—t t~» \ \ 



3 6 (D 2 -+- L s ) 2D V Jf -+- L a \ 



e siccome 1' Ar. tag che si trova nella (19) si annulla, si ha pure 



\ L L D 2 L 2 } 



^= M \ l - & Al ' C ° S Vir^TV - 3 (D 2 h- W) ~ 2 (D* -h LO | " 



Basta ridurre ad uno stesso denominatore i termini algehrici, per riconoscere che 

 t t = t r 



Magnetismo temporario medio. 



68. Se dopo aver fatto crescere lentamente la forza magnetizzante, si danno 

 degli urti alla sbarra, le molecole poco a poco si spostano, e tendono a por-tarsi 

 alla deviazione media, nella quale la coppia magnetizzante fa equilibrio a quella 

 di elasticità. Anche le molecole che prima dell' azione della forza magnetizzante 

 formavano angoli a compresi fra ed a e fra jc — a e it , le quali non si 

 erano spostate, per effetto degli urti si porteranno esse pure alla deviazione media. 

 Dunque il magnetismo medio risulterà identico a quello che si formerebbe, se 

 non esistesse forza coercitiva, e sarà espresso colle due formole di Weber. Indi- 

 cando con iv i e w s il suo valore, per A" minore o maggiore di D, avremo 



2 X ( 1 D s \ 



Magnetismo temporario massimo. 



69. Per calcolare il magnetismo temporario che si ottiene facendo decrescere 

 lentamente la forza magnetizzante dall' infinito al valore X, distingueremo tre casi. 



secondo che il valore di X è o minore, o maggiore di D — L e di \/ D 2 — L s . 

 oppure è compreso fra queste due quantità (art. 64). 



