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 e perciò non restano nel valore di T t che tre Ar. tg., che non possono ridursi a 

 più semplice espressione applicando in qualsiasi modo la (16). 



A riduzioni fatte si trova per T t il valore seguente, nel quale , volendo, si 



potrebbe al secondo Art. tg. sostituire Ar cos 



U — X- 



\ 1 X L Li D\ L 



AD \X S /l g \fl + I L ) 



— Ar tg )/W=WEE -h Ar .tg \lEEE 



Li Li 



12X 5 



1 ~~D/ ~ 1? V6X* "*" 12X- "*" 6~X 3/ j 



(22) 



2 X . . 

 Anche in questa forinola, facendo L = 0, si ha 2^ = M — — , cioè il valore 



(20); e ciò deve essere mancando il corpo, in tale ipotesi, di forza coercitiva. 



70. Se nella (22) si suppone X = 0, molti termini alcuni dei quali positivi , 

 altri negativi, divengono infiniti ; T t diviene dunque indeterminato, e conviene 

 applicare le note regole di calcolo per scoprire il valore limite di T d . Ma questo 

 caso di X = 0, può più brevemente trattarsi direttamente , considerando che 

 mentre le molecole per le quali a è compreso fra e /?, continuano a trovarsi 

 nella direzione della forza magnetizzante, tutte le altre trovansi spostate dell' an- 

 golo /? (63). Si avrà dunque per T t il seguente valore, che diremo P x : 



@ n 



M r M r 



P = — I sen a da ■+- — f sen a cos (a — p) da 

 2J 2 / 



> 



ossia 



fi Jt 71 



m r m r m r 



= — I sen a da -+- — cos fi I sen (2 a) da -+- — sen fi 1 sen- a da ; 



fi fi 



