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 ed eseguite le integrazioni, si trova, senza alcuna difficoltà 



L L 1 



— Ar sen 1 



4D D 2 



1 j 



" "i" 





L s 

 D s 



, L 



P„ = M\ — jt — — Ar sen — n 1/1 . (23) 



| 4Z) éD D 2 2 \ D s \ K ' 



Questa quantità P m , non è altro che il massimo magnetismo permanente che 

 si ha facendo decrescere lentamente fino a zero, una forza magnetizzante infinita; 

 in tali condizioni si ha lo stato di saturazione pel magnetismo permanente. 



71.2° caso X > D—L e < ■/£* — £*. 



Dall'art. 64 sappiamo, che in questo caso quelle molecole per le quali a è 

 compreso fra e /? come pure fra a s e n, trovansi nella direzione della forza, 

 mentre le altre sono alla deviazione massima. L'angolo a 3 è dato dalla (12). Chia- 

 mando T c il magnetismo temporario massimo in questo caso si avrà : 



/? n a 3 



m r m r 7 m r 



T 9 = — I sen a da -\ I sen a da H I sen a cos u 3 da . 



a 3 - ? 



L'integrazione si eseguisce come neh' art. 69, e colle stesse avvertenze. Si trova 

 a riduzioni fatte 



D X L s L m / L* / D s L* \ 



Ta = M {l-— + — + — -— sena 3 -y l---(^+— s ) 



LI D 2 \ L / D s x L 



I 1 H ; a Q (Ih • \ Ar sen — 



8 D \ X 8 / 3 8 D V X s ) D 



W D *\ T (D — X a 3 \ 



T) — X D — \/d* — L 9 \ 



L 



4 



/D — 

 -Artg( F - 



X L 



[/ b s — L s -+- X' 



] 



— Artg 



In questa forinola resterebbe a sostituire ad a 3 il suo valore dato dalla (12). 

 Se in questa formola si pone X = D — L, e lo stesso si fa nella (22) , devono 

 aversi eguali risultati. Ciò si verifica diffatti rammentando che per X=D — L si 



