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ha a 3 = 7t, osservando che il secondo dei due radicali della (22), come pure il 

 secondo degli Ar. tg, si annullano, ed infine effettuando le riduzioni. 



Se nella (24) si pone L =. 0, non si trova né il valore (20) né il (21). Ma 

 bisogna considerare che la forinola (24) è valida fra X = D — L, ed X = i/ D s — U 

 ossia solo per X = D, quando L sia zero. Se in pari tempo si pone X = D ed 



2 

 L = 6*, la formola diviene T s = — M, che è appunto ciò che si ottiene tanto 



dalla (20) che dalla (21) col porre X = D. 



72. 3° caso. X > ]/ D*— V 



Dall' art. 6 4 risulta che in questo caso tutte le molecole per le quali a è 

 compreso fra e (3 oppure fra ti — /? e je, trovansi nella direzione della forza 

 magnetizzante, mentre le altre sono alla deviazione massima. Chiamando T 3 il 

 momento magnetico temporario che si ottiene in tal caso, avremo : 



M 



/? 71 71 — 



m r m r 



sen a da H I sen a da H I sen a cos a 3 da , 



?r — £ 



e mettendo per cos 6 3 il suo valore, che non è altro che il TI 3) al quale si 

 cangi il segno nel primo termine : 



/? K 71 — 



i¥ r M r MDL r sen* a 

 T. = — fi sen a da -\ I sen a c/a h ■ — I -— — — — — da 



l~Jx f 



2 J 2 / 2 JT + F + 2 DXcos a 



% — $ 



71 — $ 



M r (X -+- D cos a) \/ X 2 -+■ D s — U -+- 2 DX cos a 

 + Y f ' X* -t- D* -f- 2 Z)X cos a seu a fZa • 



Le integrazioni da eseguire, sono ancora quelle del V caso, e nell' estendere 

 ai limiti 1' ultimo integrale, devesi aver riguardo al segno del radicale, che deve 

 essere positivo. Essendo ora X > [/ D s — Zr, si dovrà prendere 



l/ X s -hD s —L s -i-2DXcos {Ji—p) = ]/X 4 -^-D s — L s — 2X[/D S — L s = X—]/D 9 —L* 

 mentre, come nel primo caso, si ha 



t/X* -+- D s — // ^2"Ì)X cos = X -+- [/Z>° — Z*. 



