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Abbiamo dunque in tutto quattro casi distinti 1° X ^ 2L, 2° X compreso 



fra 2L e j/i) 5 -l-L~, 3° X compreso fra quest'ultimo valore ed il (9), 4° Xnon 

 minore del valore (9). Indicheremo con p t1 p s , p s e p 4 il momento magnetico per- 

 manente in questi quattro casi. 



Nel 1° caso in cui X è non > 2L, già sappiamo dall' art. 62, che il ma- 

 gnetismo permanente è identico al temporario che lo precede ; si ha cioè 



p É '=t t (28) 



essendo t à determinato dalla (18). 



77. 2° caso, X compreso fra 2L e |/ D s -+- L s . In questo caso le molecole 

 per le quali a è compreso fra a ed a { oppure fra a s e ji — a , trovansi alla 

 deviazione minima, mentre quelle il cui a è fra a { ed a s sono spostate dell' an- 

 golo /?. Avremo quindi : 



a t ji — a 



p s = — I sen a cos U s da H 8 sen a cos u s da -+- — I sen a cos (a 



a a s a t 



P)da 



Ciascuno dei due primi integrali si scinde, in causa del valore (13) di cos , nei 

 due integrali (14) e (15); l'ultimo poi si ottiene immediatamente come nell'art. 70. 



Essendo poi X < j/ D s -+- Z/,sarà pure D > j/ X s — L 8 ; perciò estenendo ai 

 limiti il radicale della (15) si dovrà assumere: 



i /X s -hD s —L 3 -i-2DXcos(7T—a ) = \/x s -i-D s —L s —2D i /X s ~ L s = D— \/X 3 —L* 



|/JT -+- D s — L*-+-2 DX cos a = D -+- ]/ X 8 — 17 . 



Similmente, quando nel radicale della (15) si metterà a [ od a s invece di a, 

 siccome per le (7) e (8) si ha 



eosa i =,cos(/?-H-y)=l/ 1— _ L/i— _ — 



cos a s = cos (tth-0 — 7) = — cos (5 — y) = — 



2L S __ [/D s —L s \/x s —4:L s — 21/ 

 DX DX 



\/B 8 — g l/Z- — 4L* -t- 2L S 

 DX ' 



