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 si avrà : 



l/X* +. D 9 — L s -+- 2L>X cos ^7= zfc (/L ? — L* -+- ,/X* — 4L*) , 

 /^i L>* — L s ■+- 2LXcos a, = =t (j/ZK — L* — /X* — 4L 5 ) . 



Pel primo di questi radicali devesi prendere il segno -+- onde sia positivo. Quanto al 

 secondo, siccome evidentemente X* < D s ■+- 3 L*, e quindi ]/ X B — 4 1/ < j/ D* — L* 

 dovrà pure prendersi il segno superiore, onde sia positivo. 



Avendo queste avvertenze, il calcolo di p s , quantunque assai lungo, non pre- 

 senta difficoltà notevoli. 



Nel valore di p 2 si trovano otto Ar. tg. quattro dei quali sono identici a 

 quelli della (17), ed hanno lo stesso coefficiente. E-ssi quindi si riducono ad Ar. 



cos — . Gli altri quattro non possono riunirsi nello stesso modo. Fatte le altre 



riduzioni si trova 



\/2X L s \m / L s 2 (X L* \ u / 



= m \\Vd-^V 1 -x-^\15~'dxìV 1 - 



4L* 

 X* 



L L 3L / D 8 \ 2L 



_ ArC0S _ H __^ H __W rC0S _ 



_L /L* 



Id\x*~ 



\f (D—X a s \ [D — X a.\ 



-+- Ar tar 



i/ir 



— 1/ 



-t-i/x*- 



-4L* 



1 -*" "t3 







L 





— Ar ter 



\/D* 



— L* 



- \/x s - 



-4L 5 



L 



1 



(29) 



Per non complicare maggiormente questa forinola, abbiamo ommesso di espri- 

 mere a l ed a s in funzione di L, D ed X colle (7) ed (8). 



Facendo in questa forinola L == si trova p 2 ^=. 0, come doveasi, giacché senza 

 forza coercitiva non si ha magnetismo permanente, Facendovi invece X = 2L, 

 essa dà lo stesso valore della (28) ossia della (18) quando ivi pure si faccia A=2L. 



Infatti in questo caso a d = a s — — -+- /? come pure ]/,X s — 4L* = ed Arcos — = #. 



2 .A. 



Perciò il secondo e quarto termine della (29) si annullano, e così pure gli Ar. tg. 

 Il primo e terzo termine, i soli che restano, costituiscono appunto il valore di p I 

 ossia di t t nella (18). 



78. 3° caso, X compreso fra \/D s -+- L* ed il valore (9). 



