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 risultato. Infine facendo nella (31) X = oo si ha precisamente il valore P x dato 

 dalla (23), che esprime il magnetismo permanente massimo possibile, ossia lo stato 

 di saturazione. 



Magnetismo permanente, che segue al temporario medio. 



80. Calcoleremo ancora il momento magnetico permanente, supponendo che 

 dopo avere magnetizzato la sbarra facendo crescere lentamente la forza X, e poi 

 averla assoggettata ad urti ripetuti, come nell' art. 68, si fa quindi lentamente di- 

 minuire fino a zero la forza magnetizzante. Per quanto si disse nell' art. 63, se- 

 condo il valore che ha X devonsi distinguere tre casi, e cioè 1° I compreso fra 

 zero ed I, 2° I compreso tra L e D, 3° X maggiore di D. Indicheremo con 

 P , P 9 , P 3 il momento magnetico permanente in questi tre casi. Nel 1° caso 

 in cui X è non > di ir, come nell' art. 63 abbiamo dimostrato, il magnetismo 

 permanente è identico al temporario, cioè 



P, = tv, (32) 



ove w, è dato dalla (20). 



81. 2° caso, X compreso fra L e D. 



Dall' art. 63 sappiamo che in questo caso le molecole per le quali a è com- 

 preso fra ed a/ oppure fra a g ' e ti , trovansi alla deviazione media, mentre 

 tutte le altre sono spostate dell' angolo d' attrito. Si avrà dunque : 



a/ ti aj 



' m r a m r a m r 



P s = — | sen a cos a 1 da -\ i sen a cos u t da -\ — — I sen a cos (a — p) da . 



a s ' a/ 



Le quantità a/ , a s ' e cos 6 x che trovansi in questa equazione, sono determinate 

 rispettivamente dalle forinole (10) , (11) e (3); anzi da quest' ultima si ricava 



X -+- D cos a 



cos 6 . == 



' j/ X s -f- D s h- 2 DX cos a ' 

 per cui il valore di P diviene 



a t , Tt 



M f* {X -f- D cos a) sen a da 



s ~ ' ~2J [ /X s + D s -i-2DXcosa 



0,a s ' 



a' 



m n r 



— cos a | s 

 4 P J 



M 

 sen(2a)da H sen /? I sen* a da 



a x 



TOMO I. 67 



