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 Per un corpo privo di forza coercitiva, P s deve essere nullo ; ed infatti per 

 L = si ha P s = 0. 



Ma dal confronto della (33) colla (18) e (20) risulta, che il valore di P s può 

 scriversi 



P s = w t - t t (34) 



Veramente P 2 e w 1 sono validi pei valori di X compresi fra zero e D, mentre t t 



vale da L a y/ D 2 -f- L 2 ; ma per X < L, il magnetismo temporario minimo è 

 zero, e la (34) si trasforma nella (32). Le forinole (32) e (34) esprimono dunque 

 una stessa proprietà, che può enunciarsi come segue. Per X non maggiore di D, 

 il magnetismo permanente ottenuto, facendo variare lentamente la forza magnetizzante, 

 e mentre essa agisce, assoggettando la sbarra ad urti prolungati, è eguale aW aumento 

 di magnetismo temporario che gli stessi urti producono. 



Vedremo nel capitolo seguente che per X > D esistono simili proprietà, ma 

 solo in modo appi-ossimativo. 



82. 3° caso X non minore di D. 



In questo caso, come si è dimostrato nell'art. 63, le molecole per le quali a 

 è compreso fra ed a' t sono alla deviazione media, mentre tutte le altre sono 

 spostate dell' angolo d' attrito. Per cui si avrà, mettendo subito per cos 1 il suo 

 valore : 



i 



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(I+D cos a) sen a da M f 



' H I sen a cos (a — 8) da . 



l/ X 2 -+- D s -+- 2 DX cos a 2J 



o a; 



L' integrazione si compie qui come nel caso precedente ; e fatte alcune ridu- 

 zioni, si giunge all' espressione seguente : 



.IL X 



D s / 1 



(X L 2 \a / L 2 L ( L L\ 



\ — ^ — : — ^r là/ 1 1 ( Ar sen — -H Ar sen — } 



\3X> 12Z>X/Sk X 2 4 Z> V X D/ 



(35) 



Per X = D, le formole (33) e (35) danno lo stesso risultato. Per L =. si ha 

 P 3 = 0. Infine facendo X= co devesi avere per P 3 il valore P^ della (23), 

 che corrisponde allo stato di saturazione permanente. Ma P 3 assume forma in- 

 determinata, giacché due termini di segno contrario divengono infiniti, e sono 



X 



-Fz> e 



