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 La formola (25) dà immediatamente 



T ' =M \ 1 -sF* Tr-Tr oss,a T > = '°- + T> 



(M^-Mf),(39) 



la quale varrà quando X varia da [/ D s — L s sino all' infinito. 



Calcolando numericamente queste forinole, e le (22) e (25), si trovano risul- 

 tati non meno concordanti di quelli della precedente tabella. 



Il magnetismo temporario massimo, varia dunque con X, dapprima secondo 

 la formola (38), poi avvicinandosi al valore D — L, la formola stessa diviene meno 



approssimata, e conviene ricorrere alla (22), poi alla (24). Dal valore [/ D s — L s in 

 poi, vale la formola (39). Come si vede, le (38) e (39) diversificano dai valori 



dati da Weber, specialmente per la solita costante M — . 



Forinole relative ai limiti fra i quali è compreso il magnetismo temporario ordinario. 



86. Trattando in modo analogo le forinole (26) e (27), si trova facilmente 



\ 2X Bn\ Bit 



8 ' = M ] 3D ■+" 4 [ = "< -*" M 4 (40) 



la prima delle qutili, in causa dell' Ar. cos. e del secondo Ar. tg. della (26), è suf- 

 ficientemente approssimata purché X non si accosti troppo né ad L né a |/ D'~ -+- L s ; 

 la seconda poi è valida da questo valore di X , all' infinito. 



Dunque il magnetismo temporario che si ottiene facendo agire una forza ma- 

 gnetizzante X minore di D, è compreso fra il valore (36) ed il (40), e si acco- 

 sterà più al secondo od al primo, secondo la maggiore o minore velocità acqui- 

 stata dalle molecole nel deviare. Per X maggiore di D, lo stesso magnetismo 

 temporario è compreso fra i valori (37) e (41), i quali evidentemente differiscono 

 fra loro meno dei precedenti. 



I or mole pel magnetismo permanente. 



87. Quando X < 2L, il magnetismo permanente ottenuto facendo variare len- 

 tamente la forza magnetizzante, è identico al magnetismo temporario che lo pre- 

 cede; ed è rappresentato dalla (28) ossia dalla (18) ; per X maggiore di 2L, val- 



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