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 Si può osservare che dalle due equazioni (16), (16) a segue la relazione 



1 C da d rV(v)dv 



V(x) = I , * - I ,-—- 



itj [/a — x day i/v — ^ 



^ 



analoga quella che fu notata alla fine del § VI. 



Come verificazione ed esempio d' applicazione semplicissimo delle formole pre- 

 cedenti (alcune delle quali furono già da me stabilite, con processi e sotto aspetti 

 un po' diversi, in una Nota intorno ad alcune questioni d' elettrostatica, negli Atti del 

 R. Istituto Lombardo del 1877), suppongasi V(x) = 1. Le formole (16) n , (16) 6> 

 (16) e , (16) rf danno in tal caso 



1 2A 2A \/~x 1 



it A % n ti A \/x 



risultati che stanno in perfetto accordo con quelli del § III. 



Nella supposizione, fatta in questo §, di A = B, la prima espressione di W ì 

 data dalla forinola (14), diventa 



2m f dA 



W= — 



Jt J (A*-*- À s ) j/> 



t 



dove a ha il valore (15) 6; e fornisce la funzione potenziale d' una massa M di- 

 stribuita uniformemente lungo la periferia d' un cerchio di raggio A, sotto una 

 forma della quale ho mostrato l' utilità in una Nota suW attrazione di un anello cir- 

 colare od ellittico (inserita negli Atti della R. Accademia dei Lincei 1880). La se- 

 conda espressione di W, opportunamente trasformata, si converte in un' altra forma 

 della stessa funzione potenziale, che si trova pure ricordata nel citato lavoro. 



§ IX. Dei sistemi simmetrici intorno all'asse maggiore. 



Risaliamo alla primitiva forma (4) i di V t e scriviamo, dopo aver fatto b = e, 

 À% A*, A*ip(a) 



