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o di sinistra, oppure fra il disopra o il disotto dell'aletta, così in un intervallo di 

 tempo, durante il qnale sia assai grande il numero degli urti che avvengono in E, 

 e tuttavia brevissimo rispetto al tempo richiesto dalla constatazione sperimentale della 

 rotazione, si stabiliranno dei compensi in virtù dei quali la precedente conclusione 

 rimane sostanzialmente valida. 



Si può anche dare al ragionamento la forma seguente. Mentre l' elettrone, il quale 

 dopo un'ultima collisione molecolare in M arriva in E, urta l'aletta nella direzione 

 ME, qualora non esista il campo magnetico, esso percorre invece l'arco di cerchio 

 ME se c'è il campo, ed urta l'aletta nella direzione NE: Questa non è altro che la 

 ME girata d' un certo angolo intorno ad E nel senso della freccia F. Ciò è vero anche 

 se, come nel caso del punto M 9 , l'elettrone è diretto verso la faccia inferiore di OA. 



Ciò posto è chiaro che, mentre se non esistesse l'aletta OC l'effetto complessivo 

 degli urti sulla faccia superiore dell'aletta OA sarebbe equivalente ad una pressione 

 continua diretta normalmente ad essa, per la presenza di OC l'effetto suddetto equi- 

 vale evidentemente all'azione d'una forza continua avente una direzione compresa 

 nell'angolo AOC. Similmente l'effetto complessivo degli urti subiti dalla faccia infe- 

 riore di OA, stante la presenza di OD si ridurrà ad una forza uguale alla prece-lente 

 avente una direzione compresa nell'angolo AOD. Quelle due forze sono eguali ed 

 egualmente inclinate sul piano OA se non esiste il campo. Ma quando questo agisce 

 entrambe le forze girano d'un certo angolo nel senso della freccia F, il momento 

 della prima rispetto all'asse passante per aumenta, mentre il momento della se- 

 conda diminuisce, e per conseguenza l'aletta tende a girare nel senso opposto a quello 

 della freccia F, poiché tale è il senso della rotazione, che tende a produrre la forza 

 agente sulla faccia superiore di OA. 



Quando si possedessero i valori numerici relativi alle quantità, da cui il fenomeno 

 dipende, si potrebbe ricavarne qualche criterio relativamente alle variazioni nella dire- 

 zione d'urto prodotte dal campo. Se H è il centro dell'arco ME di raggio HE = p 

 e si indica con d la distanza ME, con a a l'angolo d'incidenza MEP relativo al caso 

 in cui non esiste campo, con a l'angolo d'incidenza col campo, che è NEP, e infine 

 con <x x V angolo analogo N { EP, si ha subito dal triangolo HGE : sen (a — a) — 



d 



= — = sen (a, — a ) e se ne può ricavare 



2p sen a = |/4p 2 — d 2 sen a -+- d cos a , 



2p sen a' = [/^p~ — d~ sen a — d cos a , ecc. 



La grandezza della coppia, che fa girare il mulinello, dipende evidentemente da 

 quella di p ed anzi il momento della detta coppia varia in senso inverso del raggio p. 

 E poiché dalie [(recedenti formole risulta che sen (a — a) (o sensibilmente a — a 

 se, come è da ritenersi, quest'angolo è sempre assai piccolo) è inversamente propor- 



