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Le scintille che scoccano fra essi sono lunghe circa 5 centimetri. In alto il pallone 

 ha due tubi B, C, portanti le sospensioni dei due cilindri girevoli F, G } posti ad uguali 

 distanze dalla retta congiungente gli elettrodi, ma uno F al disotto e l'altro G di fianco 

 ad essa. Con opportuno grado di rarefazione F assume rotazione positiva e G negativa, 

 per opera d'un rocchetto posto sotto al pallone e non rappresentato nella figura. Le ro- 

 tazioni di senso opposto dei due cilindretti s'inveriono entrambe quando s' inverte la cor- 

 rente generatrice del campo. 



È specialmente nel caso in cui il corpo mobile è alla stessa altezza della scintilla 

 (come M nella fig. 21 e G nella fig. 22) che l'uso d'una 

 sfera o d' un cilindro è preferibile a quello d' un paral- 

 lelepipedo, o del mulinello ad alette verticali (fig. 14). 

 Infatti, insieme alla rotazione ionomagnetica si manifesta 

 il bombardamento diretto, in virtù del quale M (fig. 21) 

 è come respinto, ed il suo filo di sospensione EM s'in- 

 clina visibilmente. Tale apparente ripulsione non perturba 

 la rotazione ionomagnetica, se il corpo mobile è limi- 

 lato da una superficie di rivoluzione intorno all'asse di 

 rotazione; ma ciò più non si verifica se M è, per esem- 

 pio, un cubetto o un mulinello. Esso è allora sospinto 

 dal bombardamento con variabile intensità, d'onde una 

 irregolarità e una intermittenza negli effetti ottenuti. 

 Ciò che V ha di meglio è far uso, o di un cilindretto di 

 lamina d' alluminio di forma assai perfetta o di una 

 sferetta di vetro esternamente argentata, onde evitare 

 anche le perturbazioni dovute ad accidentali cariche 

 superficiali. 



Anche la varia intensità del campo magnetico ma- 

 nifesta una certa influenza sul segno della rotazione ionomagnetica. Infatti ho nolato più 

 d'una volta, che una rotazione positiva d'un cilindretto sospeso al disotto della scintilla 

 si cambiava in rotazione negativa, quando 1' intensità della corrente magnetizzante si 

 aumentava da 2 a 16 ampère, nel qual ultimo caso il campo magnetico (1500 gauss a 15 

 min. della faccia polare del rocchetto) assumeva l'intensità normalmente adoperata nelle 

 attuali ricerche. Anche questa inversione di segno delle rotazioni non deve sorprendere, se 

 si tien conto delle considerazioni fatte più sopra. 



Dirò infine d'un ultima circostanza, che influisce sul segno delle rotazioni, quella cioè 

 di elettrodi aventi superfici molto differenti in estensione. 



L'apparecchio della fig. 23 (scala '/, del vero), formato di due parti combacianti a 

 tenuta, e che presenta press'a poco la forma definitiva di quello fig. 6, contiene oltre al 

 cilindretto W sospeso col solito sistema, gli elettrodi C, D, ed è collocato sopra il roc- 

 chetto R destinato a creare il campo magnetico. Esso diversifica dagli apparecchi finora 

 adoperali in ciò, che mentre uno degli elettrodi D ha la solita forma, l'altro C è una la- 

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