SULLE FORZE PONDEROMOTRICI ELETTROMAGNETICHE 



NOTA 



DEL 



PROF. LUIGI IDOUST^TI 



letta nella Seduta del 26 Maggio 1912 



In una nota precedente (*) ho mostrato come nella teoria Maxwell-Hertz, 

 considerata sotto un punto di vista speciale, istituendo separatamente il bilancio ener- 

 getico del campo elettrico e del campo magnetico in un mezzo in movimento, si possano 

 dedurre per l' uno e per l'altro le espressioni delle forze ponderomotrici agenti sugli 

 elementi di volume. — Additerò ora, restando nello stesso ordine di idee, una via più 

 spedita per arrivare agli stessi risultati. 



Indico con E, H la forza elettrica e la forza magnetica ; con D, B i due vettori 



corrispondenti dal cui semiprodotto scalare per E, H risulta l' energia elettrica, e 



rispettivamente l'energia magnetica, per l'unità di volume, collegati ad E, H nel caso 



più generale da una dipendenza lineare a carattere simmetrico (tale cioè che per due 



diversi stati sussistano le relazioni di reciprocità ExJ)'=E'xZ), Ifx 2?'=JETx.B), 



che rappresenterò coi simboli 



(l) D={é)E, B = @)H; 



« 

 e che nel caso dell' isotropia si riduce ad una semplice proporzionalità : 



(1') D = eE, B = 0H con e = -^, = #-, 



k e (j. significando la costante dielettrica e la permeabilità nel solito sistema di unità. — 

 Indico poi con s uno spostamento arbitrario infinitesimo attribuito ai punti del mezzo, 

 e con d'A, Ò'A, per un generico campo vettoriale A che si trovi in seno al mezzo 



in movimento, le variazioni comprendenti l' effetto del movimento sui momenti lineari 

 Aldi e rispettivamente sui momenti superficiali A n da (per la traslazione e il cangia- 

 mento di grandezza e di orientazione di di, da partecipanti al moto del mezzo) che, 

 come si sa, sono rappresentate da 



{a) dA = dA + rotA/\S-t-gra.d{Axs), dA = dA-+- div A- S + rot(A/\S) 



(*) Memorie della R. Accademia delle Scienze di Bologna, Serie VI, Tomo VI. 



Serie VI. Tomo IX. 1911-12 37" 



