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dove dA indica la variazione propria del campo, che può anche essere in tutto o in 

 parte una variazione forzata dovuta a condizioni speciali imposte ad A. in relazione 

 col movimento. Così nel nostro caso si hanno per E, D ; li, B le condizioni di tra- 

 scinamento (V. nota prec. tl ') le quali portano che, per ogni linea chiusa che partecipi 



al movimento, debbano rimanere invariati gì' integrali lineari jEidl, jHidl, e per ogni 

 superficie chiusa che partecipi del pari al movimento, debbano rimanere invariati gì' in- 

 tegrali di superficie \D n da, fB n do; e ciò senza che vengan meno le relazioni (1) o (1'). 



Ma nel processo che ora indicherò tali variazioni forzate per le E, D: J£. B vengono 

 ad essere eliminate senz' altro ; onde risulta appunto la sua semplicità. 



Ciò posto, cerchiamo 1' espressione del lavoro delle forze ponderomotrici per 1" unità 

 di volume, in corrispondenza dello spostamento s, in una qualunque parte del campo, 

 computandolo mediante la differenza fra il lavoro elettromotore (tolta la parte che si 

 traduce in effetto Joule) e la variazione dell' energia elettrica, e rispettivamente fra il 

 lavoro magnetomotore e la variazione dell'energia magnetica. 



Avremo per il lavoro elettromotore e il lavoro magnetomotore, riferiti all' unità di 

 volume, le espressioni 



(2) Ex(dD + dc), Hxò\B + m), 



de significando la corrente elementare di conduzione ed m la magnetizzazione perma- 

 nente. Siccome però la parte Ex de della prima espressione rappresenta la parte del 

 lavoro elettromotore che si converte direttamente in calore, mentre nella seconda per il 

 significato di m deve ritenersi dììl = 0, così nei rispetti del nostro computo le espres- 

 sioni stesse si riducono a 

 (2') Ex di), HxÒB, 



dalle quali dovremo sottrarre le variazioni delle rispettive energie rappresentate da 



(3) \{ExdD + DxdE), \{HxdB + BxdH). 



Le differenze, equivalenti ai rispettivi lavori delle forze ponderomotrici, si riducono a 



(4) \{Exdn-DxdE), UHxdB-BxdH), 



dove le ÒE, dD ; 3'B:, dB sono da calcolarsi secondo le (a) ; e, data l' identità di 

 forma delle due espressioni, basterà fare il calcolo per la prima. 



Quanto alla parte -{ExdE* — BxdE) dipendente dalle variazioni proprie è E, 



SD, essa sarebbe nulla per la legge di reciprocità se il moto non alterasse i coeffi- 

 cienti della dipendenza lineare (1) fra E* ed E (come avverrà quando si tratti di un 



mezzo omogeneo), onde essa si ridurrà a —Exd B B*, dove d z B* indica la variazione 



