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in quanto che la / si può far dipendere dallo stesso sistema di tensioni rappresentato 

 da T„, come si può verificare direttamente e come risulta dalla seguente relazione 

 vettoriale valevole in generale per due vettori generici A, K collegati da una dipen- 

 denza lineare K=(a) A del tipo (1): 



| OldivJT+rot^A K-\gra.^{Ax. K))dx + [ {K n A-\(Ax K)n)da = o 



di cui tralascio la dimostrazione che si fonda sopra trasformazioni note. — Si conclude 

 pertanto : 



1) Che la forza ponderomotrice unitaria agente sugli elementi di volume del 

 campo elettrico è data dalla precedente espressione della f, giusta la quale essa è 

 costituita generalmente dalle azioni parziali seguenti: a) una forza E&\\D = Ep 

 (d\-vD = p) che si può ritenere applicata alle cariche elettriche pdz ; b) una forza 

 ?oiE[\D agente sulle correnti magnetiche rappresentate proporzionalmente da rotE 



ò ~)7i 



(in virtù della relazione rot E~ — 4 re A — {B ■+- ìli) — — 4jtA——, dove la deriva- 

 ci ut 



zione - - è intesa in senso analogo alla variazione d, e = mentre significa 



ot = ot et 



appunto la corrente magnetica, A denotando la costante elettromagnetica corrispondente 

 all' inversa della velocità della luce) : forza che per la sua piccolezza sfugge all' osserva- 

 zione ; e) una forza grad £ (_Z£ x Z)) che si manifesta nelle parti non omogenee del 



campo, e si riduce a — - E 2 gra.de per mezzi isotropi. 



2) Che la forza stessa è rappresentabile mediante il sistema di tensioni corri- 

 spondente alla data espressione di T n , dalla quale si hanno per elementi superficiali 

 normali agli assi i valori, 



T^D.E-liExDyi, T y = D ì E-\{E^D)j, T c = D 3 E- l -(Ey<I))k 



e quindi per le componenti di tensione, colle solite notazioni 



X X = -(D Ì E Ì -D 2 E 2 -D 3 E 3 ), Y X = D X E„ Z X = D X E % 



e analogamente per X y , Y y , Z. y e X-, Y-, Z : . Questi valori coincidono con quelli indicati 

 dal Maxwell . Per mezzi isotropi si hanno le relazioni di simmetria X y =Y~, ecc., onde 

 le componenti tangenziali si riducono a tre distinte, e le espressioni prendono la forma 



X» = | ( E ì -Et- El), ecc. ; X y = Y x = e E x E 2 , ecc. 



Per il campo magnetico, partendo dalla seconda delle espressioni (4), si trovano 

 allo stesso modo, per la forza unitaria f agente sugli elementi di volume e per il 



