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relativo sistema di tensioni T„ , espressioni perfettamente analoghe : 



f=Hà^B + ?otH[\B- 1 - grad 9 (IIx B), T n = B n H- \ (ffx B) n . 



Malgrado l' identità formale, vi sono tuttavia da notare alcune particolarità, special- 

 mente in riguardo della 2. a parte rotJf/\ B della f, cioè della parte attinente alle 

 correnti elettriche rappresentate proporzionalmente da rotlT in virtù della relazione 



rot H= 4tcA( — h e 



oD 



dove — — i- e significa appunto la corrente elettrica, che chiameremo il, intesa nel senso 

 ut 



più largo. Essa comprende la corrente di spostamento, la corrente convettiva e la così detta 



corrente del Rontgen, conglobate nel termine — — , ed inoltre la corrente di condu- 

 ca 



zione C ; ed è in grazia di quest'ultima che la seconda parte della / ha qui un'im- 

 portanza effettiva che manca alla corrispondente MotE[\D del campo elettrico. Il suo 

 valore 4 ti Au f\ B dipende solo da ti e da B, ed è questa la forza unitaria esercitata 

 dal campo sugli elementi di volume per il fatto che essi portano la il ; ma, qualora 

 esista una magnetizzazione permanente tìl e per elementi di volume che siano sedi al 

 tempo stesso di il e di Tìl, non è la forza esercitata sopra la corrente il, la quale 

 si deve invece intendere rappresentata da 4.71 Ali l\ (B -+- Tìl) e comprende una parte 

 4tt Ali f\Tìl che viene poi compensata da un'azione opposta esei'citata da il sopra T) l 

 e quindi non comparisce quando si considera l'azione risultante sugli elementi di volume. 

 Se infatti si ricercano con gii stessi criteri le azioni ponderomotrici mutue fra due 

 diversi campi magnetici (JET', B , ili) e {JET", B" , iti") considerando per es. l'azione 

 esercitata dal secondo campo sugli elementi di volume del primo, si arriva ad un'espres- 

 sione dove al posto del termine predetto 4 n A il [\ B si ha il complesso 



4n Au' f\ (B" + Tìl") + 4tt. Aìri Mi" 



che mentre si riduce ancora a 4jt.Aii/\B supponendo i due campi coincidenti, di- 

 mostra che l'azione del secondo campo sulla corrente 11' si deve intendere rappresen- 

 tata da 4 rr All' i\{B" +Ttl") e risolubile in due parti 4 ti Ali /\ B" e 4 tc All' f\ Tìl" , 

 la seconda delle quali è da riferirsi ad un'azione propria esplicata da tìl" sopra li, 

 azione cui fa riscontro quella in senso opposto di u" sopra iti' rappresentata dal se- 

 condo termine 4 ti Aìri A u"— — 4ttAu" A Vii. 



In conclusione : l' azione dì un campo magnetico sopra una corrente elettrica il deve 

 intendersi determinata non propriamente dal B relativo al campo ma dal complesso 

 solenoidale B + TTl, e rappresentata da 4tiAu[\(B + 11Ì); e ciò per l'esistenza di 

 un'azione speciale reciproca fra il ed iti il cui effetto scompare quando si considera 

 l'azione risultante sugli elementi di volume, la quale resta determinata soltanto da B- 



