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Un'altra particolarità del campo magnetico si ha nell'esistenza di un ergale perle 

 forze ponderomotrici, cioè di una funzione la cui variazione negativa per effetto di un 

 qualunque movimento rappresenta il lavoro ad esso corrispondente. Se infatti si pone 



Q = J Hx (B + ni) dx , 



dove l' integrale s' intende esteso a tutto il campo, e si nota che la variazione di Q 

 per effetto del movimento si riduce al termine 



J 



Hx d (B + ni) d% 



(perchè l'altro termine f(B + m)dB:dx, in virtù del carattere solenoidale di B + 111 



e della condizione che jHidl debba rimanere invariato per qualunque linea chiusa. 



che partecipi al movimento, si annulla), e viene quindi a rappresentare precisamente il 

 lavoro magnetomotore, si ha per quanto sopra che il lavoro delle forze ponderomotrici 

 sarà dato dalla variazione presa negativamente della differenza P — Q, denotando con P 

 l' energia del campo : 



' HxBdx 



ÉJ- 



Per un campo magnetostatico, essendo 0=0, l'ergale viene a coincidere con l' energia P, 

 mentre invece nel caso di un campo puranente ampèriano (wi = 0), avendosi Q=2P, 

 l'ergale si riduce a — P, ritrovandosi così delle proprietà ben note sotto forma di casi 

 particolari. 



Terminerò facendo rilevare la relazione fra la somma dei due lavori, elettromotore 

 e magnetomotore, dati dalle espressioni (2), e il vettore del Poynting che indicherò 

 con B rappresentato da 



Avuto riguardo alle equazioni 



rotJ/=r 4jtA ( ^— + c) , rot JE = — 4 ir A— (B -t- ìli), 

 \ ot ) ot 



possiamo al posto delle espressioni dB* -+- de e d(B-*-1H) sostituire rispettivamente 



dt dt 



rotxz e --- — -vot_hj; con che la somma in discorso si riduce a 



4:7zA 4jtA 



dt 



ÌJtA 



{HxTotJET-S^votU), 



