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nenti secondo tre assi ortogonali dell'azione dell'elemento magnetico (j, (ossia dei 

 due poli eguali e contrari che lo costituiscono) sopra un elemento di corrente qua- 

 lunque ds'. Poscia si possono calcolare le componenti, secondo i medesimi assi 7 

 dell'azione esercitata sullo stesso elemento ds' , dal piccolo circuito circolare, ado- 

 perando la forinola generale di Stefan. Eguagliando quelle componenti, si avranno 

 tre equazioni in cui entreranno: 1° le tre costanti e f g ; 2° le quattro costanti 

 a, b, e, d ; 3° gli angoli che stabiliscono la posizione relativa dell' elemento ma- 

 gnetico jjl e dell'elemento di corrente ds . Dovendo 'essere verificate quelle tre 

 equazioni per qualsiasi relativa posizione di li e di ds , si potranno attribuire ai 

 suddetti angoli valori speciali, e così si ottengono varie relazioni fra le costanti, 

 non tutte distinte fra loro, e che si riducono alle seguenti : 



e — 0, g' = 0, a -i- b — d = — /', a -+- e — d =/', 



a cui si può aggiungere la /'= 1 che proviene dalla scelta dell'unità per la mi- 

 sura delle correnti. 



Le due prime indicano che devesi addottare la forinola di Laplace per l'azione 

 di un polo sopra un elemento di corrente. 



Le altre due sommate danno : 



2a-t-Z>-+-e— 2dz=0, 

 mentre moltiplicando la prima per 2 e sottraendovi la seconda, si ha 



a -+- 2b — e — d = — 3 . 



Cioè, la terza e quarta delle relazioni trovate equivalgono a quelle già stabi- 

 lite da Stefan fra le sue quattro costanti. 



Dunque, ammettendo l' identità d' azione fra 1' elemento magnetico il ed il pic- 

 colo circuito circolare d'area np s , sopra un elemento di corrente, si determinano 

 bensì le costanti e' f g' ■, ma fra le costanti ab ed di Stefan non si ottiene nessuna 

 nuova relazione, e due di esse rimangono ancora arbitrarie. 



Succede altrimenti considerando l' azione d' un elemento di corrente ds sopra 

 1' elemento magnetico li , e sul piccolo circuito circolare che gli è equivalente in 

 quanto all' azione che elemento magnetico e circuito esercitano sull' elemento di 

 corrente. 



L' azione di ds sui due poli -+- m e — ni che costituiscono li può però cal- 

 colarsi, adoperando le forinole generali che contengono le tre costanti efg : in 

 due modi, e cioè o supponendo, come si suole, che 1' azione di ds sopra ciascun 

 polo dell'elemento (i sia applicata a ds, oppure supponendo la stessa azione ap- 

 plicata al polo. 



Neil' un caso e nell' altro torna comodo risolvere l' azione totale in tre forze 

 dirette secondo i tre assi coordinati, ed applicate al punto di mezzo dall'eie- 



