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Basta dunque che sia e -+- g = perchè tutto si riduca alla forza F, che sola 

 esiste conformemente alle esperienze, e che sia /= 1, onde l'intensità della cor- 

 rente sia misurata in unità elettromagnetiche. 



L' azione elementare rappresentata dalla (4) e analoghe, nelle quali si supponga 

 e -+- g = 0, è dunque la più generale possibile, compatibilmente coi dati sperimen- 

 tali. Per e=g = 0, essa si trasforma in quella che è espressa dalla forinola di 

 Laplace, e vedremo più oltre che deve essere appunto e = g =: 0, onde si verifichi 

 completamente l'equivalenza fra elemento magnetico e piccolo circuito chiuso. 



Se nelle (2) si suppone e -f- g = 0, e si compongono le due forze elementari 

 £ e £, esse danno una forza parallela al piano xz (Fig. l a ), ed inclinata su r di 

 un angolo <p dato da 



tg <p = =■ = — tg a . 



Questa forza, che si può aggiungere a quella di Laplace senza alterare il risultato 

 che dà applicata alla corrente rettilinea di Biot e Savart, ha dunque una direzione 



7ÌÌ 1 ds 



simmetrica a quella di ds rispetto ad r. La sua intensità è e — — , ed e può essere 



qualunque. 



Nei capitoli III e IV, saranno adoperate le forinole (2), (3), (4), (5) lasciando 

 e, g ed e\ g (per le quali ultime si possono fare ragionamenti analoghi a quelli 

 qui esposti per e e g) indeterminate, e per altra via si arriverà a stabilire i valori 

 di queste costanti. 



5. Veramente, nell' esperienza di Biot e Savart, relativa all' azione di una cor- 

 rente rettilinea indefinita, questa agisce non sopra un polo magnetico, ma sopra 

 un ago calamitato, posto a distanza dalla corrente assai grande relativamente alle 

 sue dimensioni, sospeso ad un filo e diretto perpendicolarmente alla corrente, e ciò 



che si misura è la coppia che agisce sull' ago. E 

 bene dunque calcolare colle forinole generali (2) o 

 (4) la coppia prodotta dall' azione della corrente 

 sopra una calamita mobile intorno al suo centro. 

 Consideriamo dapprima un semplice elemento 

 magnetico, cioè un sistema di due poli, d' intensità 

 -+- m e — m, ad una piccolissima distanza 21 uno 

 dall' altro. Sia (Fig. 4 a ) il punto di mezzo di 

 questa distanza , e prendiamo la retta CO perpen- 

 dicolare alla corrente CA come asse delle x, e la- 

 retta Oz parallela alla corrente come asse delle z. 

 Sieno a @ y gli angoli che la retta 3I 1 ll s che 

 unisce i due poli fa cogli assi, e supponiamo che la massa -+- m sia in M. e la — m 

 in M s . Poniamo 00=01, e consideriamo dapprima l'azione d'un elemento ds, 

 posto in A, sui due poli, dai quali dista di ÀM Ì = r t , AM S = r s . 



