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onde il valore di (p diviene : 



<p x = ^——3 — [2 e'cosoc'cos/4, — (e' — g') cos) / sen/l-f-/'cos/?'sen/l] . Analogamente: 

 (9) l <yi =£— -^ — [ — 2 /'cos y'cos X — /'cosa'sen k -+- 2 <?'cos/?'cos/i] , 



(p. = — [ — (e' — g) cos a'sen A •+- 2 /'cos /?'cos A -+- 2 g'cos ^'cos A] ('). 



8. S'immagini ora condotto per un piano perpendicolare ad M 1 M V1 ed in 

 questo piano tracciata una linea chiusa intorno al punto 0, che si considererà 

 come un circuito chiuso percorso da una corrente ì, tale che il prodotto di i per 

 l'area, che si suppone piccolissima, racchiusa dalla linea stessa, sia eguale a fj.. 

 Essendo M t un polo nord, si dovrà 

 supporre la corrente in direzione 

 tale , che vista da M t abbia la di- 

 rezione opposta a quella nella quale 

 gli indici d'un orologio percorrono 

 il loro quadrante. Calcoliamo colla 

 formola (1) di Stefan, le componenti 

 (p v (p ì (p_ della forza esercitata dal 

 piccolo circuito chiuso, che suppor- 

 remo circolare e concentrico all'ele- 

 mento magnetico, sull'elemento ds' . 



Sia yOz (Fig. 7 a ) il piano per- 

 pendicolare all'elemento magnetico; 

 Oz perpendicolare ad OM t x , la sua 

 intersezione col piano xz. Sia FG la 

 tangente in un punto B alla cir- 

 conferenza, di raggio p percorsa dalla corrente i, a l'angolo che OB fa con Oz\ 

 angolo che prenderemo come vai-iabile indipendente. 



L' elemento di corrente ds = pdo che trovasi in B, ha per coordinate : 



x = — CD = — BC sen A = — p cos a sen A , y — OC= p sen o , 

 z = BD = BC cos A = p cos o cos A . 



(') Invece degli angoli od, (3', 7', si potrebbero introdurre, l'angolo 0' che ds' fa con r, e l'an- 

 golo o) che il piano rds' fa col piano formato da r coli' asse dell'elemento magnetico. Basterebbe 

 porre cos a = cos 6', cos 3' = sen 0' sen w, cos 7' = sen & cos w. Ciò potrebbe farsi anche nelle for- 

 inole (10) e (11), e renderebbe facile lo scrivere le espressioni delle componenti secondo una terna 

 di assi qualunque. 



