— 243 — 

 si potrà trascurare a dirittura l, giacché devono poi ricevere l come fattore. Con 

 questa avvertenza si ottiene senza difficoltà: 



1 m x = l — 5— (/ cos y — g cos p) sen A , 



(13) 



m 



m 



r 

 (Aids 



= " , (ecosasen/2 — /cos/? cos A — g cos y cos X) , 



V>ids , , . « 



= ^ g ( — /cos y -+- # cos p) cos /, . 



Si supponga, in secondo luogo, che le azioni elementari sui poli sieno forze 

 applicate all'elemento ds. I valori delle tre forze ( p x <p y < fi, rimarranno evidente- 

 mente invariati, ma muteranno i momenti delle tre componenti m m m della 

 coppia che nasce trasportando in A le forze stesse. Invero, le forze § i ^ / C 1) ^ s Vs^>s > 

 nel caso attuale tutte applicate in 0, danno una risultante, applicata pure in 

 e di componenti <p <fi (p, (12) secondo gli assi. Se quest'unica forza la traspor- 

 tiamo in A parallelamente a sé stessa, si avrà per risultato, una forza di compo- 

 nenti <p x <p ì (p, applicata in A ì ed una coppia di componenti, m^— 0, m y = r(p 

 m„=. — r<p , cosicché si ha subito : 



; I 



(14) 



m = — -g [(e — g) cos a sen À — 2/cos @ cos À — 2g cos y cos À] , 



m z = *- — j— ( — 2/cos y cos /l • 



■ /cos a sen /l -h 2^ cos p" cos /t) 



11. Bisogna ora calcolare, colle forinole di Stefan, l'azione dell'elemento ds 

 (Fig. 8 a ) sopra un circuito circolare 

 piccolissimo di raggio p, perpendi- 

 colare ad M t M s e col centro in A , 

 percorso da una corrente % tale, che 

 sia jtp s i' = {i. La direzione della cor- 

 rente nel circuito circolare (Fig. 9 a ) 

 dovrà essere tale, che vista da M { sia 

 inversa al moto degli indici di un 

 orologio. 



Si consideri l' elemento pdo (es- 

 sendo © l'angolo di AB con AG, inter- 

 sezione del piano del circuito col piano 

 xz) posto in B, della corrente circolare, 

 e sia FG la tangente in B al circuito. 

 Le coordinate di B rispetto agli assi Ox, Oy, Oz, saranno x' = r — AE, y^=iED, 



