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 Le tre ultime equazioni d' ogni gruppo, e cioè quelle dell' ultima colonna, che 

 si deducono eguagliando le coppie (13) alle (16), si riducono, essendo /= 1, a: 



e = , g — 0, o = 0, b = — 1 , e — 1 , d = . 



Cioè, l'eguaglianza delle coppie (13) e (16) richiede che si addotti la formola 

 di Laplace per 1' azione d' un elemento di corrente sopra un polo, e la formola di 

 Grassmann per 1' azione d' un elemento di corrente sopra un altro elemento. 



Le tre prime equazioni d' ogni gruppo, cioè quelle che provengono dall' egua- 

 gliare le forze (12) e (15), danno : 



e = , g =■ , a — e -t- cZ =r 1 , b — d = — 2 , a -+- b — e = — 1 . 



Anche qui si vede dunque la necessità di adottare la formola di Laplace. Ma in 

 quanto ai valori delle costanti di Stefan, ecco ciò che si ricava. 



Le tre relazioni fra queste costanti , si riducono in realtà a due, perchè una 

 qualunque di esse può dedursi dalle altre, per esempio a 



a — c-t-tó*=:l, b — cZ = — 2, 



e subito si vede che i valori a = , b = — 1, e = 1 , d = , non soddisfano a 

 queste equazioni. Dunque non esiste nessun sistema di valori per le costanti ab ed 

 tale, da rendere in pari tempo eguali le componenti della forza e quelle della 

 coppia, dovute all' azione d' un elemento ds o sopra un elemento magnetico, o 

 sopra il piccolo circuito che gli è equivalente nell' azione inversa (§ 9). 



Le due relazioni a — e -+■ d = 1 , b — d = — 2 unite alla prima di quelle sta- 

 bilite da Stefan , e cioè 2a -+- a -t- e — 2d = (la seconda potendosi dedurre da 

 esse), danno a = 1 , b = c — 2, c = d. Questi valori additano una legge più ge- 

 nerale di quella d'Ampère, giacché questa se ne deduce facendo e = . Dunque 

 per rendere identiche tanto le forze (12) e (15) che le coppie (13) e (16), biso- 

 gnerebbe ammettere la formola di Grassmann quando si calcolano le componenti 

 della coppia prodotta dall' elemento di corrente sul piccolo circuito, ed ammettere 

 invece una formola diversa, per esempio quella di Ampère, quando si calcolano 

 le componenti della forza. 



Bisogna dunque escludere l' ipotesi, che l' azione d' un elemento di corrente 

 sopra un polo, sia una forza applicata al polo. 



Passando ora al confronto analogo a quello che si è fatto ora, ma assumendo 

 l' ipotesi che 1' azione di un elemento di corrente sopra un polo magnetico sia una 

 forza applicata all'elemento, osserverò, che siccome le tre componenti della forza 

 hanno le stesse espressioni (12) e 15, così l'eguagliarle conduce ancora alle equa- 

 zioni (17), e per conseguenza a: 



e-0, g = , a — e -ì- d = l , b — d — — 2, 



