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 e già si è visto che queste ultime due sono soddisfatte prendendo quei valori delle 

 costanti ab e d che danno la formola d'Ampère. 



Eguagliando le coppie fi 6) a quelle che si hanno in questo caso per l'azione 

 dell'elemento di corrente sull'elemento magnetico, e cioè alle (14), si ha: 



ÌO = e cos y sen A, — 2d cos a cos X , 

 (e — #)cosasen/l — 2/cos/9cos/l — 2^cos^cos/l = ècos |?cos/l , 

 — 2/cosycos/i — •/cosasen / ^-+-2^cos/?cos/l = — (a-KZ)cosasen/l-HÒcosycosA. 



Dando anche in queste equazioni i soliti gruppi di valori agli angoli a /? y A , 

 si hanno i risultati seguenti. 



„ ( = -2d 



Per «=0, S = y = -^, X = le (19) danno { = 



z I = 



71 7t { = 



» a = 0, S = y = t;, ^ = -h » ■» <e—g = 



71 



3 = 0, X = 



81 



a = Y=2' 



3 = 0,X = f 





Y = 0, X = 



/"=« -4- d 



( = 



-2/- = & 



< 2*7 = 



( = 



= 

 ( = 



= 



— 2g = 



- 2/-= 6 



k = c 



» a = p = - lY== o, X = | » » = 



Se ne deduce, con /= 1 : 



« = , # = , « =. 1 , 6 == — 2 , e ; zs , d == , 



i quali valori additano la formola di Laplace e quella d'Ampère. E siccome le rela- 

 zioni (17) dedotte dall' eguagliare le componenti della forza, sono soddisfatte dagli 

 stessi valori delle costanti, così si può dire che l'azione d'un elemento di corrente 

 sopra 1' elemento magnetico diviene identica a quella sopra il piccolo circuito, se si 

 ammettono le forinole di Laplace e di Ampère, e se si ritiene la forza elementare 

 di Laplace applicata all' elemento di corrente. 



Conclusione. 



13. Prima di riassumere i risultati finali raggiunti è importante il far vedere, 



che questi stessi risultati si potevano ottenere anche senza ammettere collo Stefan 



sin dal principio, che le forze fra due elementi di corrente collocati nelle posizioni 



fondamentali (cioè o posti lungo una stessa retta, o paralleli fra loro e perpen- 



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