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 ovvero (1'), (2) 



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la quale trasformando i due ultimi integrali col solito processo e poi raccogliendo, 

 si riduce facilmente alla forma 



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e questa dovendo verificarsi qualunque sieno le dX xì dY y: ... dX y nei diversi punti 

 del corpo, dà luogo al sistema di 6 equazioni 



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Òx ' ùy ' ùy ùx 



che devono sussistere per tutto il corpo. Ora queste hanno la stessa forma delle (3) 

 da cui non differiscono che per esservi le Z, fi, v al posto delle u, v, w ; e così 

 fanno vedere senz' altro che le a, 6,... h rappresentano, come si era enunciato, le 

 componenti di una deformazione possibile ; che è poi quella che terrebbe equilibrio 

 al sistema di forze esterne rappresentate dai valori delle F, G, H, X nì ... presi con 

 segno cangiato. 



Onde si ha che ogni sistema (X., Y .... X) che per dati valori degli elaterii 

 rende un minimo l' espressione del lavoro di deformazione, corrisponde ad uno 

 stato possibile di tensione del corpo deformato, ossia ad un possibile stato di equi- 

 librio. La qual proposizione si presenta come la reciproca di quella che abbiamo 

 presa ad esaminare, e serve a rilevarne il significato. 



Se poi si tiene conto anche dell' altra proposizione relativa alle forze indeter- 

 minate o resistenze nei sistemi vincolati, si vede che la stessa tendenza al minimo 

 del lavoro di deformazione che regola lo stato interno di tensione a senso della 

 proposizione precedente, regola anche il modo con cui si distribuisce ed equilibra 

 lo sforzo del sistema contro i legami fra cui è costretto. 



