398 H- Reine Porphyre. 



Die erweiterten Sprünge, Kanäle und Schläuche sind von blassgelber, glasähnlicher, oder auch von viri- 

 ditischer Substanz erfüllt, welche beide häufig durch eingestreute Körnchen und Staubtheilchen bis zur 

 Opacität getrübt werden (s. Taf. IFig. 12). Solche Verdunkelungen ziehen sich oft dicht neben einander, 

 vielförmig °ewunden durch die sonst klare Feldspath-Masse , und geben ihr ein recht eigen thümliches, 

 dunkel marmorirtes Aussehen, wie es Taf. I Fig. 9 darstellt an einem Feldspathe, der jedoch einem 

 conglomeratischen Porphyr-Gesteine entnommen ist. 



Daran schliessen sich Schläuche an, die, in der Richtung der Hauptaxe langgestreckt, scharf und 

 schmal umsäumt sind (s. Taf. I Fig. 13), und weiter Poren, die sich bei schwacher Vergrösserung als 

 feine, scharfe, schwarze Linien und Linien - Gitter darstellen, bei starker Vergrösserung aber deutlich 

 doppelte Couturen erkennen lassen. Diese Poren schaaren sich oft zu einfachen (s. Taf. I Fig. 14) oder 

 sich kreuzenden Zügen (s. Taf. I Fig. 15). Sie sind von blass gelber, theils glasähnlich homogener, 

 theils feinst krümeliger Substanz erfüllt. 



Im Uebrigen ist der Feldspath ausserordentlich klar, an vielen Stellen wasserklar, und entwickelt 

 vollkommene Doppelbrechung und chromatische Polarisation in wahrhaft prächtiger Weise; er erweist 

 sich dabei triklin und fast ausnahmslos polysynthetisch. Die Polysynthese ist bei dem in Taf. I Fig. 12 

 abgebildeten Krystall sehr einfach entwickelt; derselbe theilt sich in eine breitere linke und eine schmä- 

 lere rechte Seite. Die Dunkelstellung erfordert für die 



rechte linke Seite 



die Drehungswinkel — 4 + 86 — 81+9 



Nun geht schon aus den Flächen winkeln der Ecken hervor, dass der Krystall nicht genau rechtwin- 

 kelig gegen den krystallographischen Hauptschnitt M, und noch weniger genau normal gegen die kry- 

 stallographische Hauptaxe durchschnitten sei, und man darf annehmen, dass die Lage der Auslöschungs- 

 schiefen gegen die Scheidelinie der Zwillinge, welche d esshalb nur nahe symmetrisch ist, es vollkommen 

 sein würde, wenn die Normale des Schnittes mit der krystallographischen Hauptaxe zusammenfiele. Diese 

 Annahme aber weist darauf hin, dass die Zwillingsfläche M sei, oder auf das nach dem Oügoklas be- 

 nannte Zwillingsgesetz. 



Ein besonderes Interesse gewährt der in Taf. I Fig. 11 dargestellte Krystall, er zeigt zunächst im 

 Polarisations-Instrument zweifache Zwillingsstreifung, welche 93 ° zwischen sich einschliesst. Aber die 

 Bestimmung der Auslöschungsschiefen stösst hier auf die eigenthümliche Schwierigkeit, dass das Maxi- 

 mum der Verdunkelung um einen Winkel von mindestens 3 ° unsicher ist, weil dieselbe mit einem 

 dunkeln Blau beginnt und mit einem dunkeln Violet endet — oder umgekehrt — , und dazwischen 

 der Eintritt eines farblosen Dunkels einem subjektiv unsicheren Urtheil unterliegt. Fasst man zuerst 

 die in der Zeichnung vertikal gestellten Streifen ins Auge, so stellen sich links im oberen Theile des 

 Krystalls zwei kurze, am oberen Rande ausgehende, massig breite Streifen — dieselben sind in der 

 Lithographie durch zarte Querschraffirung ausgezeichnet, aber nicht eben sehr kenntlich gemacht — in 

 optischen Gegensatz zum Uebrigen. Für diese Streifen ist die Auslöschungsschiefe im Mittel einer Reihe 

 von Messungen 



— 31i/ 2 \ + 58i/,°, 



für das Uebrige — abgesehen von den dasselbe durchziehenden feinsten Streifen — umgekehrt 



— 58i/,°, + 31V 2 °. 



Die zwei kurzen breiten Streifen stehen danach zu dem Uebrigen im Verhältniss der Zwillingsbildung 

 nach dem Oligoklas-Gesetz , welche das vorige Beispiel bereits darbot. Ausser den zwei kurzen brei- 

 ten Streifen durchzieht aber noch eine Anzahl dicht an einander gedrängter, schmaler, fast linearer 



