46 SÉANCE DU 2 MAI 



oscillations devenant nul, on pourrait considérer au zéro absolu, 

 les corps comme idéalement élastiques et concevoir le perpétuel 

 mobile, comme on peut se le représenter dans les phénomènes de 

 la gravitation universelle. 



Ces considérations conduisent à l'hypothèse qu'au zéro absolu 

 (alors que toute agitation thermique, c'est-à-dire tout mouvement 

 moléculaire non coordonné a cessé) les phénomènes thermiques 

 irréversibles qui en sont la conséquence seraient impossibles. De 

 plus si les molécules n'effectuent plus aucun mouvement d'oscilla- 

 tion ou de rotation autour de leur position d'équilibre, on peut 

 concevoir les forces qui agissent entre elles comme dérivant d'un 

 potentiel et supposer qu'elles deviennent, du moins dans certaines 

 limites, indépendantes des variations de température, comme les 

 forces de gravitation l . 



M. Guye examine ensuite quelques-unes des conséquences de 

 l'indépendance des forces moléculaires de la température dans le 

 voisinage du zéro absolu. Si l'on désigne par M une grandeur 

 physique ne dépendant que de ces forces moléculaires, tous les 



coefficients différentiels de la forme -=, doivent s'annuler au 



zéro absolu. 



Mais on peut supposer une indépendance plus ou moins com- 

 plète. Admettons en effet, qu'au voisinage du zéro absolu, la fonc- 

 tion M puisse être développée suivant les puissances croissantes de 

 T par la série de Mac Laurin, soit 



M = M„ -f a t T + a 2 T 2 + 



L'indépendance la plus complète correspondrait au cas où tous les 

 coefficients a x a 2 etc., seraient nuls, c'est-à-dire où l'on aurait la 



1 Cette manière de voir est d'ailleurs conforme aux idées de Nernst 

 qui s'exprime ainsi (Bulletin de la Société Française de physique, 1910 

 p. 35) « Comme les molécules d'un corps solide ne possèdent aux basses 

 « températures aucune énergie cinétique sensible, leurs distances 

 « mutuelles changeront peu avec la température. Mais alors le poten- 

 « tiel mutuel, et par suite l'énergie libre qu'elles contiennent, resteront 

 « invariables, ce qui nous ramène aux équations 



mr° et br »- 



T =0 T = 



Ces deux équations dans lesquelles A désigne l'énergie libre et U l'éner- 

 gie totale, jointes à la relation [A == U] constituent le théorème de 

 Nernst. T = ° 



