SÉANCE DU 4 JUILLET 59 



p pour laquelle je calculais m,, w a , u z lui correspondant de la 

 manière que j'ai indiquée plus haut et que j'introduisais de nou- 

 veau dans l'équation (2). En procédant ainsi de proche en proche 

 on peut atteindre telle précision que l'on veut ; j'ai arrêté mes cal- 

 culs quand j'ai retrouvé la valeur de p au moyen de (2), à Viooo 

 près. 



Cette méthode de calcul a été appliquée à C 6 H 5 F1, substance 

 qui peut être considérée comme tout à fait normale et dont les 

 éléments critiques (T = 559,55 ; p c = 44,62 atm.) ont été déter- 

 minés par S. Young* avec le plus grand soin. 



J'ai calculé a et b par la méthode très élégante de M. Kuenen 

 et les valeurs de p et de u t , w 2 , w 3 , lui correspondant pour les iso- 

 thermes 503°, 523°, 543°, 556°. 



Le diamètre ainsi déduit ne nous fournit aucune indication sur 

 l'incurvation, car il est sensiblement linéaire 1 . Son coefficient 

 angulaire est de même signe que celui expérimental (négatif). 



La densité de la troisième phase est une fonction de la tempéra- 

 ture qui peut être considérée comme rectiligne 2 (très légèrement 

 concave du côté des liquides), son coefficient angulaire est positif. 

 Il y a lieu de remarquer que dans l'équation (1) la différence 

 d'ordonnée entre les deux points, pour lesquels la dérivée de la 

 fonction (\) s'annulle, n'est plus qu'une très faible fraction 

 d'atmosphère (environ 0,06 atm.), ce qui a lieu au voisinage de 

 la température réduite 0,9936, la densité de cette troisième phase 



<> i d A 4- d. . . 



se confond presque avec la valeur de , c est approximati- 



fs 



vement à cette température réduite que nos expériences sur S0 2 3 , 



1 A la condition de prendre comme nous l'avons fait 



(l+q)(l-6)Tc 

 273. 8. pc 

 (Kuenen) et pour Vc 3 fois fois cette quantité, si au contraire on prend 

 pour Vc 3 fois 



h Te 



8.273..pc 



le diamètre s'incurve et la courbure est de sens contraire à celle expé- 

 rimentale. 



2 La loi de tension de vapeur que l'on déduit de ces calculs est elle 

 aussi presque une ligne droite (écart d'avec l'équation p = a -f- bt, 

 4= 0,3 atm.), au voisinage de T c la tension devient plus forte que ne le 

 demanderait une équation linéaire ou exponentielle. Il y a lieu de 

 rapprocher ce fait de ce qui a été dit dans la note précédente (N° 1) à 

 propos du diamètre. 



3 Cf. Archives, XXVIII, 392, 1909 et XXXIV, 127, 1912 ; Ç. B. 153, 

 257, 1911. 



