60 SÉANCE DU 4 JUILLET 



par exemple, ont montré que l'état final demande un certain temps 

 pour être atteint et que le diamètre s'enfléchit. 



Si, comme on l'admet assez g-énéralement, cette troisième phase 

 représente un état instable de la matière, elle semblerait expliquer, 

 théoriquement du moins, les difficultés que l'on a pour faire des 

 mesures de densité au voisinage du point critique, en admettant 

 qu'à ces températures cet état puisse résister plus long-temps en 

 équilibre avec les deux autres, en raison de son grand voisinage 

 et de son équidistance avec eux, et qu'il ne se dissocierait en 

 vapeur et liquide qu'au bout d'un certain temps 1 . 



En attribuant une stabilité croissante à cette troisième phase, à 

 mesure que T/T c tend vers l'unité, son existence ne serait plus 

 limitée à la mince couche de passage entre le liquide et la vapeur, 

 comme le suppose W. Thomson (cité par J.-C. Maxwell dans 

 « Theory of heat »), mais il s'en trouverait encore dans les rég-ions 

 avoisinant cette couche, soit dans le haut de la phase liquide et 

 dans le bas de la phase g*azeuse, car la densité de cette troisième 



phase tend, comme nous l'avons vu, vers la valeur de — —r — -, En 



faisant un pas de plus dans l'hypothèse et en admettant qu'à une 

 température réduite très voisine de l'unité, cette troisième phase 

 ne se dissocierait plus que très difficilement, on rendrait compte 

 de la courbure du diamètre en admettant que le titre de cette troi- 

 sième phase contenue dans la phase liquide soit supérieur à celui 

 contenu dans la phase g-azeuse. Mais ces phénomènes peuvent 

 être aussi clairement expliqués à l'aide d'une théorie liquidoge- 

 nique convenablement modifiée ; c'est une raison très importante 

 pour insister sur le caractère hypothétique de nos explications et 

 d'attendre le résultat de nouvelles et nombreuses expériences con- 

 firmant ou excluant les anomalies observées, pour pouvoir élucider 

 complètement ces importantes questions. 



M. Th. Tommasina. — Sur la conductibilité électrique des 

 métaux. 



La conductibilité électrique des métaux est un phénomène très 

 connu que l'on mesure avec une grande exactitude. Ce ne sont, 

 naturellement toujours, que des valeurs relatives, des rapports à 

 l'unité arbitraire. Ces mesures entrent dans toutes les applica- 

 tions pratiques et industrielles de l'électricité, ainsi que dans la 

 construction des instruments et des appareils de laboratoire. 

 Pourtant, un profond mystère règ-ne encore sur la nature de ce 

 phénomène ; car nos connaissances actuelles ne nous permettent 



1 Ce raisonnement est conforme à la règle des phases, en effet, si on 

 admet l'existence de la troisième place, le système devient bivariant. 



