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Séance du ic> février 



L de l.i Ki\<- Sur tes équations fondamentales de L'électrodynamique. — 

 \ Schidlof. Sur quelques problèmes récents de la théorie du rayonne- 

 ment . 



M. L. de la Uivi: l'ait une communication sur les équations 

 fondamentales de V électro-dynamique. 



Il démontre qu'on peut établir une équation analogue à ces 

 équations connues, relative non pas à mi courant fermé comme 

 Maxwell le fait, mais à l'action «l'un élément de courant sur un 

 pôle. 



Il faut «l'i part admettre la loi de Laplaee et de l'autre COnsi- 



dèrer dans l'élémenl la masse électrique, <l<\ qui se meutavec une 



\itesse ... nstaiite donnée par V = ds/dt, tandis que l'intensité du 



courant est i «= ,h/ dt d'équation à démontrer est : 



,i\ âq I I I </;; _ <lY\x | dX _ dZ\y \d Y _ dX \z I 

 dt\ ;- I \\dy dz \r + [ dz dx \r + L dx dy \r |" 8 



EUle exprime que la dérivée par rapport à / du flux de force 

 électrique du à l'élémenl est égal, pour un élément de surface 

 normal a /•, a l'élémenl correspondant de l'intégrale de surface 

 équivalente à l'intégrale de contour de la force magnétique. La 

 dérivée par rapport à / s'obtient en multipliant par v la dérivée 

 par rapport à ds considéré comme la direction suivant laquelle se 

 meut <l(/ et en prenant pour X, Y, Z, les composantes bien con- 

 nues de la force F donnée par la loi de Laplaee, on trouve que les 

 deux membres ont la même expression multipliée d'un côté par 

 dq.v et (le l'autre par ids qui sont des quantités égales. 



\. Schidlof. — Sur quelques problèmes récents 'le la théo- 

 rie du rayonnement. 



I. Lu loi de Planck. — Partant du l'ait que les équations fon- 

 damentales de la théorie électfO-magnétique de la lumière peuvent 



être ramenées a la forme des équations de Hamilton, on est (.in- 

 duit ;'i penser que le théorème de l'équipartition de l'énergie doit 

 s'appliquer à un rayonnement en équilibre thermo-dynamique. 



M. Jeans 1 a calcule le nombre des paramètres indépendants, en 

 supposanl le rayonnement enfermé dans une enceinte cubique à 

 parois réfléchissantes. Pour les ondes dont la fréquence est com- 

 prise entre les limites v et v ;- dy, il trouve ee nombre égal à : 



^vdv = 2a (1) 



r 



/• étant le volume de l'enceinte et r la vitesse de la lui re. En 



1 Jeans. Phil. Mag. in, p. 91, 1906. 



