58 SÉANCE DU 19 DÉCEMBRE 



versant les objectifs et le prisme. Entre les deux épreuves 

 faites l'une à la température ti. l'autre à la température 

 t2, l'on avait eu soin de rendre la hauteur de la fente du 

 collimateur égale à 1 mm au lieu de 0.5 mm . Sauf cela, rien 

 n'avait été changé à la position respective des différentes 

 pièces de l'appareil. Ces raies longues, correspondant au 

 spectre projeté par le prisme à la température t2 seront 

 quelque peu déplacées par rapport aux raies courtes qui 

 correspondent au spectre projeté par le prisme à la tem- 

 pérature h, puisque les indices de réfraction et avec eux 

 les déviations que subissent les radiations par leur passage 

 au travers du prisme, varient avec la température. 



Si l'on connait d'une part la petite distance dl comprise 

 entre une raie longue et une raie courte correspondant à 

 une même longueur d'onde, et d'autre part les indices de 

 réfraction de la substance dont le prisme est formé pour 

 les longueurs d'onde étudiées et à la température h, l'on 

 peut par quelques calculs simples en déduire les varia- 

 tions An des indices de réfraction de la substance par de- 

 gré centigrade d'élévation de température. Or les dis- 

 tances dl sont facilement mesurables à 1 ou 2 millièmes 

 de millimètres près à la machine à diviser , et grâce aux 

 travaux de MM. Sarasin et Martens, les indices du sel 

 gemme, de la florine. du quartz et de la calcite sont con- 

 nus à la température fa pour les différentes longueurs 

 d'ondes étudiées par l'auteur. 



Les courbes de la fig. 4 donnent les variations AN des 

 indices absolus (par rapport au vide) en fonction de la 

 longueur d'onde X. Ces courbes montrent que la relation 

 existant entre AN et X est la même pour les quatre subs- 

 tances étudiées, savoir au sens algébrique, un accroisse- 

 ment toujours plus rapide de AN à mesure que X diminue, 

 et cela que AN soit positif dans la partie visible du spec- 

 tre (calcite), ou négatif (sel gemme, quartz, fluorine): 

 dans ce dernier cas AN est nul pour une certaine longueur 

 d'onde. 



En se basant sur la théorie électro-magnétique de la 

 dispersion et en faisant les deux hypothèses suivantes. 



