SÉANCE DU 19 FÉVRIER 21 



axes optiques et déterminent dans un plan normal à z la 

 formation de deux hyperboles de paramètres variant avec 

 G, si 6 = les deux hyperboles deviennent deux droites 

 parallèles à x et y. L'axe réel des hyperboles tombe tou- 

 jours dans les quadrants où se projettent les axes optiques. 

 Pour les sections normales à n p on obtient des résultats 

 semblables à ceux indiqués par la section perpendiculaire 

 n g les formules 6 et 7 devenant : 



sin 26 , sin 26 



R = — : K === 



2[cos 2 6 + - -=-^1 2[sin*6H t^rl 



1 tang 2 V'J L tang 2 V J 



dans lesquelles 6 est l'angle de la trace du plan des axes 

 avec la section principale du polariseur, V l'angle de l'un 

 des axes optiques avec la normale à la section. 



Section normale à n m : 



sin 26 



R 



R' = 



2 cos 2 6 



sin 26 



Q V — n m 2 



n g 2 — n p * 



2 sin 2 6—2 



n g 2 — n p 2 



n g 2 — n m 



Le terme 2 — - 2 dépend de l'angle des axes opti- 



7ig — n p 



<mes ; pour un cristal négatif, sa valeur est comprise entre 



O et \ tandis que pour un cristal positif entre 1 et 2; si 6 



«st l'angle que fait de ligne d'extinction n p avec la section 



du polariseur, les équations : 



r2 



.2 



xy — x 2 R = R* 2 

 xy — y 1 R' = R'j 



représentent également deux cônes dont la section par un 

 plan normal à z donne deux hyperboles, mais comme R et 

 R' sont des signe contraires, l'une H, a ses sommets dans 

 les quadrants ou tombe la bissectrice de l'angle aiguë des 

 axes optiques, et l'autre H' dans ceux ou se trouve la nor- 



