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54 SÉANCE DU l ei OCTOBRE 



ces équations représentent une surface S. Si l'on consi- 

 dère les variables indépendantes u et v comme deux coor- 

 données dans un plan F. à chaque point de la surface S 

 correspondra un point du plan F et à chaque portion de la 

 surface S correspondra une portion du plan F. Donnons au 

 plan F, ou plutôt à la grandeur à deux dimensions repré- 

 sentée par ce plan une signification physique en considé- 

 rant toute portion de ce plan comme représentant une 

 force. Les trois équations précédentes représentent alors- 

 le phénomène que produirait une force distribuée sur une 

 surface, phénomène essentiellement statique. 



Ainsi en combinant le temps avec l'espace, on obtien- 

 drait la cinématique et en combinant la force avec l'espace 

 on obtiendrait la statique, mais une statique purement 

 géométrique, puisque la force serait traitée comme une 

 grandeur géométrique à deux dimensions que l'on pour- 

 rait représenter par un plan F. 



Tandis que le temps se manifeste dans l'espace sous la 

 forme de lignes on voit que la force ne peut se manifester 

 dans l'espace que sur des surfaces, et il en résulte une 

 pression qui sert à mesurer le phénomène. En effet, la 

 pression est exprimée en kilogrammes par mètre carré 

 (et non par mètre ou par mètre cube). 



Enfin en combinant les trois grandeurs géométriques 

 fondamentales on obtiendrait une dynamique purement 

 géométrique 1 . 



M. L. de la Rive. — Sur l'elkipsoide d'élasticité. 



Dans le cas où les forces élastiques principales ne sont 

 pas toutes de même signe, la surface tangentielle est un 

 hyperboloïde . La force élastique tangentielle s'obtient 

 dans une section principale en menant une tangente à 



l'hyperbole dont les axes sont Y a et )f c et en projetant 

 le rayon vecteur correspondant de l'ellipse dont les axes 



1 Pour les développements, voir « Hypothèse sur la constitu- 

 tion géométrique de l'éther ». Arch. des Se. phys. et nal. Octo- 

 bre 1903. 



