60 SÉANCE DU 19 NOVEMBRE 



même pour les deux fils) dues aux causes perturbatrices exté- 

 rieures agissant symétriquement sur les deux fils, on a, tout calcul 



fait, oour le rapport 



(2) 



I" r' 1 r 2e (m -f- 2) 



L r" Ji" t" ' »ir(n' -f 2) L JI 



Le premier terme étant très voisin de l'unité, le second très 

 petit et se réduisant approximativement à 



2e 



(ri -f- 2)r 



comme nous le verrons plus loin. 



Si l'on substitue dans (4) la valeur [3]i, on obtient, en négli- 

 geant des termes très petits : 



4e 



di = d — 



r" / [ri 



+ 2)r 



Dans nos mesures ri et n étaient environ 500. D'autre part, 

 e était égal à 0,0003 r pour une différence de température de 1° 

 entre les deux expériences. La plus grande différence constatée 

 étant de 0",2, l'erreur absolue sur d résultant de ce fait était 

 approximativement : 



0,00024 



■J. =* 0,0000048. 



500 



Or la plus petite valeur de d était 0,000554. 



Le fil de comparaison a été tenu à la même température 

 pendant toute la durée des expériences au moyen d'un 

 courant d'eau. La plus grande variation accidentelle cons- 

 tatée a été de 0°.5. D'autre part, grâce à un thermostat 

 soigneusement étudié, la température n'a jamais varié de 

 plus de 0°.2 pendant toutes les mesures de coïncidences. 



Nous avons effectué avec ce dispositif une première 

 série d'expériences qui nous a permis de nous rendre 



1 Dans nos expériences la valeur de n était environ 500; si l'on 

 fait ni — 502, ont voit qu'une différence d'une oscillation double 



n'entraîne qu'une variation très petite du rapport — - lequel devient 



0.999984. 



