50 SÉANCE DU 3 AOUT 



impossible la solution des équations correspondantes de 

 Maxwell. La théorie de Poynting permet d'y suppléer dans 

 une certaine mesure et de montrer la marche des phéno- 

 mènes. 



En premier lieu, l'auteur recherche comment l'énergie 

 rayonne dans le voisinage de l'excitateur de Hertz auquel 

 il suppose joints les deux plaques collectrices et les deux fils 

 le long desquels se propage l'onde. On prend pour élément 

 de volume du diélectrique un petit cylindre dont l'axe est 

 parallèle à la force électrique, et on considère un premier 

 élément situé dans le voisinage de la plaque A du primaire. 

 La plaque A étant chargée d'électricité positive au com- 

 mencement de la décharge, la force électrique est en ce 

 point de sens contraire au déplacement, ce qui permet de 

 déduire de la théorie de Poynting que la quantité d'énergie 

 qui sort de l'élément est plus grande que celle qui y entre. 

 Or, après un quart de période, A devient négatif tandis que 

 le courant conserve sa direction, d'où résulte que de l'éner- 

 gie rentre dans l'élément. M. Birkeland en conclut : Pendant 

 la durée d'une demi-oscillation de l'excitateur, l'énergie dans 

 l'élément en fait une entière. 



En considérant un élément dans le voisinage du mi- 

 lieu de la tige de l'excitateur, le sens relatif de la force 

 électrique et du courant de déplacement est l'inverse de ce 

 qu'il est dans le premier cas, à chaque instant. Donc l'oscil- 

 lation de l'énergie a la môme période mais avec une phase 

 différant de 180°. En outre, l'énergie au second point se 

 trouvant maximum, à l'état d'énergie magnétique, quand 

 elle est minimum au premier et réciproquement, on peut 

 dire que l'énergie oscille dans le diélectrique entre les 

 parties latérales voisines des capacités et le milieu de l'exci- 

 tateur. 



Comme on le sait, un élément quelconque ne reçoit pas 

 autant d'énergie de son voisinage immédiat qu'il en envoie. 

 Il y a donc un amortissement dépendant des conditions 

 métalliques et qui n'est généralement pas le même pour les 

 divers éléments. On peut s'en convaincre en partant du fait 

 expérimental qu'un circuit secondaire placé dans le champ 



