SÉANCE DU 21 DÉCEMBRE 91 



M. Wladimir Michelson a donné la formule 



- - -£- -6 



W x = B8* e u * X 



qui exprime l'énergie d'une radiation en fonction de la lon- 

 gueur d'onde X, et de la température 6. En appliquant cette 

 formule à un cas particulier (0 = 600° abs, r = G b ), on 



trouve que la courbe de radiation du corps en mouvement 

 est supérieure à celle du corps en repos pour X < 4,7 jju Pour 

 les valeurs plus grandes de X, la nouvelle courbe passe en 

 dessous de la première. La radiation du corps en mouve- 

 ment correspondrait, dans ce cas, à celle d'un corps en 

 repos, à une température de 600 r 2 = 864° absolus, et 

 doué d'un pouvoir émissif r 7 = 3,58 fois plus faible. 



La démonstration relative à la pression due à l'énergie 

 répandue dans l'espace ne suppose aucune forme spéciale de 

 cette énergie; elle s'applique donc aux ondes sonores. 

 L'énergie d'un volume Q d'un corps en vibration est : 



W = 2tt 2 3Q a 2 n\ 

 S désignant la masse spécifique du corps, a l'amplitude, n la 

 fréquence de la vibration. En considérant une vibration em- 

 portée par un fluide en mouvement et en égalant la poussée 

 qui en résulte à la quantité ■ w (1 + a) , on trouve immédia- 

 tement la valeur du coefficient de la formule exprimant la 

 résistance du fluide au mouvement d'un plan normalement à 

 sa direction. Si le fluide, après avoir frappé le plan, glisse 

 tangentiellement, le coefficient de la loi du carré n'est autre 

 que la densité du fluide. 



M. le prof. Schiff fait la communication suivante sur la 

 contraction des muscles produite par un courant électrique. 



Il est connu d'après les recherches de Dubois que les 

 conducteurs de II me classe de structure foreuse imbibés d'un 

 électrolyte (et parcouru par un) donne par le courant d'une 

 pile une polarisation interne : c'est-à-dire une polarisation 

 qui est indépendante de la polarisation des électrodes. 



En répétant ces expériences, j'ai trouvé que la polarisation 



