62 SÉANCE DU 13 SEPTEMBRE 



variation du flux de force embrassé par le circuit, à la 

 variation de l'intensité du courant qui le traverse; l'équation 

 de définition est donc 



L -¥f 



Décomposons le flux total inconnu <ï> en deux parties et 

 posons 



<ï> = <p 4- £ 



expression dans laquelle <p représente le flux de force qui 

 traverserait le circuit si l'armature magnétique n'existait 

 pas; et e l'augmentation de flux provenant de la présence de 

 cette armature; on a donc 



L ~ d\ + dl 



Le premier terme relatif à un milieu de perméabilité con- 

 stante demeure constant quelle que soit l'intensité; le second 

 relatif à l'armature magnétique est variable. 



En réalité ce mode de raisonnement revient à exprimer le 

 coefficient de self-induction du câble armé au moyen de deux 

 termes, dont l'un représente le coefficient de self-induction 

 du câble sans armature; l'autre la correction variable pro- 

 venant de celte armature magnétique. 



Le coefficient d'induction du câble non armé se calculera 

 par les méthodes habituelles; désignons-le par L'; la correc- 

 tion —peut être déterminée de la façon suivante : 



Soit l la longueur du câble : le flux de force qui traverse 



l'armature a pour valeur / I [i.F.dp; ^ étant la perméabi- 



J Pi 

 lilé, p t et p 2 les rayons intérieurs et extérieurs de l'armature. 

 Si le milieu n'était pas magnétique on aurait seulement 



/ te 



l F. dp, d'où 



tiF.rfp- F. 



J Pi J Pi 



dp 



