LA DISTRIBUTION DE LA LUMIÈRE GALACTIQUE, ETC. I 5 



§ 8. Il ne restait plus alors qu'à calculer, pour chaque rect- 

 angle, quelle partie de sa superficie est occupée par une lueur 

 galactique de l'intensité /', e, d, etc., et à réduire le tout a l'in- 

 tensité a, à l'aide des coefficients que je viens d'indiquer; on obte- 

 nait ainsi des valeurs représentant la quantité de lueur galactique 

 émise par chaque rectangle, considéré comme une surface lumi- 

 neuse; homogène. Si l'on trouve, par exemple, que dans un certain 

 rectangle (superficie Ou degrés carrés), 21 d. c. sont sans lueur 

 galactique appréciable, 15 d. c. ont un éclat galactique a, 7 un 

 éclat galactique h, 5 c, |. d, 5 e, et X f, alors l'intensité totale 

 sera de 15 + 7 X 1 -37 + 5 X 1-88 + 4 X 2.58 -f 5 X S.53 

 ~\- 3 X 4.85 = 70.51. Mettons pour la moyenne des valeurs obte- 

 nues ainsi pour tous les rectangles 70.15; l'intensité galactique du 

 rectangle pris comme exemple sera alors de 1.09, im peu au-des- 

 sus de la moyenne. C'est de cette manière qu'a été calculée la 

 dernière valeur dans chaque rectangle, Tableau II. 



Il se présente encore une objection. On n'a aucune certitude 

 que les étoiles, estimées de la 12°, 13 e , 14 e grandeur sur la pla- 

 que photographique, aient réellement cette grandeur dans l'échelle 

 photométrique, et pourtant, dans la- computation de la quantité 

 totale de la lumière émise; par les régions A et B, j'ai admis (pie 



du ciel, de sorte que la proportion c (fond du ciel): a (lum. gai. faible): e (luni. gai. 



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intense) serait de 3500 : 6000 : 13 500, ainsi — =z 4 environ, selon nos recherches 



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 Celles de Newcomb donnent ' =: 2,5 environ. Ce sont là, en tout cas, des valeurs 



du mi'me ordre, et assez concordantes, tout considéré. 



Il se présente pourtant une difficulté. Si la valeur absolue que Newcomb trouve pour 

 lum. gal. e est de 1,38 (2,28 — 0,90), sa valeur pour lum. gai. a serait (Voy, plus haut, 

 pg. 14) de 1,38 :3,53 — 0,4, et sa proportion c : a 0,9 : (0,4 -f 0,9), ce qui donnerait 



pour la Voie lactée une valeur-limite, un „Schwellenwerth" de presque — . Or, s'il y 



a quelque analogie, physiologiquement, entre b' phénomène de la. visibilité de la Voie 

 lactée sur le fond du ciel et celui de la différence entre l'éclat légèrement différent de 

 deux surfaces faiblement illuminées (et le fond du ciel est assez lumineux, relativement), 

 alors on aurait pu attendre une valeur beaucoup pins petite ponr le „Schwellenwerth". 

 Mais cette question, qui me paraît intéressante en elle-même, n'est plus dans le cadre 

 des recherches présentes. 



Pendant la révision des épreuves, un article de G. J. Burns sur le même sujet a 

 paru dans VAslrophysical Journal, XVI, .'!. L'auteur trouve pour la lueur du fond du 



ciel une valeur plus grande que Newcomb; d'après ses recherches la proportion 



serait de 3 environ — résultat intermédiaire, ainsi qu'on le voit, entre celui de New- 



serait, scions ±5unNs, de 

 a 



coiwn et le nôtre. La proposition — serait, scions Butins, de — . 



