VERSCHIJNSELEN IN VERBAND MET HET HALL-EFFECT. 1 1 



e -iôli s N ==e -2n^N 9) 



op, en daaruit blijkt, dat wel de intensiteit der beweging no^ voor alle punten 

 van dezelfde N ten allen tijde gelijk is, maar dat die intensiteit bij positieve /< . 

 vermindert naarmate N grooter wordt, bij negatieve Ji, vermindert naarmate iV 

 kleiner wordt. Uaar voor 't geval, dat er bij een werkelijke lichtbeweging ab- 

 sorptie optreedt, de intensiteit in de lichting der voortplanting afneemt, moet in 

 een absorbeerend medium K 2 steeds hetzelfde teeken hebben als Bj (ygl. het slot 

 van 11.). De absorptie is natuurlijk sterker, naarmate lt 2 numeriek grooter is. 



L3. Is ook nog q> complex — en nu komen we tot het meest algemeene geval, 

 het geval, hetwelk bij metalen altijd voorkomt, wanneer daarin een lichtbewe- 

 ging plaats heeft als gevolg van een lichtstraal, die, niet normaal, op een der be- 

 grenzende vlakken invalt — dan hebben we 



o 



1< P _L » ~ ï( P 



_ e W+ e 



eos (p = ~ , en sin (p = 



2 ' ' ti 



Stellen we hierin <f= Çj -f- i <f> 2 , met qpj en qp 2 reéele hoeken aanduidende, dan 

 krijgen we 



cos <p = f cos <p l -\- i sin q.< x lü), 



sin q> = f sin cp t — i cos qpj 11), 



door nog te stellen 



2 f = e ~ ** 3 -f e 9» 12), 



2 6 = e ~ *3 — e V* 13). 



Daarbij is 



f3 _ 03 = l 1,,, 



en wordt, voor qp 2 == , f = 1 en 6 = 0. 



We hebben nu 



P = e s [} — Uh + * Ji >) { (f **'« <l [ - ' " co* 'I i ) •'' + (f co * 'h '\- i " «'« 9i) z \ ). . 1 5). 



Kr komt nu niet meer een enkel golffront in den boven aangeduiden zin ter 

 sprake, maar in de eerste plaats een phasenfront, welks vergelijking is te schrijven 

 in den vorm 



Jt x '; (■'• sin qp x -f- z nos q>{) -f- J^ 6 (x cos q^ — z sin q ,) = N VRf f 8 -f- « . ' " ' . . . 16), 



als N weer dezelfde beteekenis heeft als vroeger. De voortplantingssnelheid van 



zulk een phasenfront genieten op zijn normaal is nu 1 y /,',-;- \- /{,'■ <r'-. 



Verder hebben we hier een amplitudenfrout, welks vergelijking is te schrijven in 

 den vorm 



JL ;- (x sin q , - 1 ■ z cos qp x ) — /•', {x cos <ƒ , z sin q\) = N' \ /.', ' "' /,',".. 1 1 ), 



wanneer A r ' weer de lengte van de loodlijn voorstelt, uit den oorsprong op het am- 

 plitudenfront neergelaten. Zooals in het vorige geval (12.) de grootte der absorptie 

 werd bepaald door It, eenvoudig, wordt zij het nu door 



]/ MS O» -j- Rf f» L8). 



Noemen we (<J ! -|- */, ) en (</ { + y.,, 1 resp. de hoeken, die de normalen op hel 

 phasenfront en bel amplitudenfront met de .-as maken, dan volgl uit L6) 



en uit 21) 





