12 EENE STUDIE OVER DE THEORIE DER MAGNETO -OPTISCH E 



In den vorm der functie P ligt (vgl. 8.) opgesloten, dat we de i/-as van het 

 coördinatenstelsel een bepaalden stand hebben gegeven. We zien nu uit den vorm 

 der vergelijkingen 16) en 17), dat deze bepaalde stand evenwijdig is aan de richtingen 

 van het phasenfront en het amplitudeufront. Volgens 8. is reeds ondersteld, dat de 

 lichtbeweging in het metaal wordt teweeggebracht en onderhouden door een licht- 

 straal, welke op het grensvlak ergens, in 't algemeen schuin, invalt ; we onderstellen 

 nu verder, dat die lichtstraal, voordat hij het metaal binnentreedt, een gewone 

 lichtstraal in een doorschijnend medium is, waarbij phasenfront en amplitudenfront 

 weer samenvallen tot een enkel golffront. Dan is het evenwel duidelijk, dat zoowel 

 het phasenfront als het amplitudenfront van de lichtbeweging binnen het metaal 

 evenwijdig moeten zijn aan de snijlijn van het golffront der invallende lichtbeweging 

 met het grensvlak. Daar die snijlijn JL het invalsvlak staat, komt de genoemde on- 

 derstelling omtrent den stand van het coördinatenstelsel dus daarop neer, dat we 

 de y-as J_ het invalsvlak aannemen. 



14. Indien we nog van het coördinatenstelsel de z-as _L het grensvlak leggen, 

 wordt 



R sin qp = R sin 'Ij 21), 



wanneer R het omgekeerde van de voortplantingssnelheid van het invallende licht 

 in het aangrenzende medium, en <I> den invalshoek aanduidt. Hoewel deze be- 

 trekking, die voor een diëlectricum de bekende brekingswet inhoudt, eerst veel 

 later kan worden afgeleid (46.), willen we reeds hier, in verband met het in 13. 

 gezegde, er eenige eenvoudige gevolgen uit afleiden. 



Stellen we de complexe grootheid 11 tijdelijk voor onder den vorm ce , waarbij 

 q en ï reëel zijn, dan volgen uit 21) de betrekkingen: 



IA- R 



i* x sin Ç'j -f- ö sin x cos <jPi = — 



f sin t sin qpj — ö cos x cos qp 1 = 23). 



Uit 23) volgt 



n 



y=tgxtgy y 24), 



'i cos x sin qPj -j- sin x cos 9^ = — sin 'J' 2 2), 



en dan verder uit 14) 

 terwijl we dan uit 22) vinden 





sinq^ R 



— ===== = — sin <I' cos i 2b). 



V 1 — tg* x Uj* (jPi Q 



Deze vergelijking bepaalt den hoek q> [ , wanneer R, *, (> en x gegeven zijn. Er 

 blijkt o a. uit, dat steeds 



lf(\> x <cot/"i 27) 



moet zijn. 



De hoeken /i> en Xa , die met q> y de richtingen van phasen- en amplituden- 

 front bepalen (vgl. p. 12), worden uu gevonden uit: 



tg xp = tg % * tg <Pi 28 )> 



tg Xa =—tg <h 29 )- 



Het amplitudenfront is dus _L de 2-as, d. w. z. || het grensvlak. Dit volgt ook 

 uit den vorm, dien de vergelijking daarvoor, 17), nu aanneemt, nl. 



z = N 30). 



Voor den vorm 18), die de absorptie bepaalt, kunnen we nu schrijven 



-2Li_ 31), 



COS (jpj 



