VERSCHIJNSELEN IN VERBAND MET HET HALL-EFFECT. 1 9 



dige kracht de geleidingsweerstand (18.) & ;J . De arbeid, die per ruimte-eenlieid en 

 gedurende een tijdselement dl door deze uitwendige kracht wordt verricht, is, vol- 

 gens de wet van Joule, voor elk bepaald punt — x (l^dl te stellen, wanneer x den 

 zg. specitieken weerstand aanduidt. Voor dezen arbeid kunnen we ook schrijven 

 — x(£(£dl of — x S ö'2>, waarin dan dT> de werkelijke elcctriciteitsverplaatsing ge- 

 durende het tijdselement dl voorstelt. 



Indien mag worden ondersteld, dat bij een virtueele electriciteitsverplaatsing c 

 de arbeid van den weerstand per ruimte-eenheid voor elk punt in den overeen- 

 komstigen vorm — x (£ c is te schrijven, hebben we hier te stellen voor elk punt 



£. e = — x (i c 

 of wel 



5ï j = — x <£ , 

 zoodat nu uit de betrekking 32) volgt : 



S = y- S 34). 



Deze vergelijking drukt de wet van Ohm uit en is dus in overeenstemming met 

 de ervaring ; in zoo verre vinden we hier een rechtvaardiging van de voorop- 

 gezette onderstelling. Geldt nu ook voor veranderlijke stroomen in een geleider 

 de wet van Joule — en dit is wel aan te nemen — en is daar ook nog dezelfde 

 onderstelling geoorloofd, dan kunnen we, ook voor deze, de betrekking 34), zon- 

 der meer, beschouwen als het verband tusschen (5 en ? uit te drukken. Daarbij 

 zou dan afhankelijkheid van x van de periode a priori weer niet zijn uit te 

 sluiten. 



23. Berde geval: een medium, dat de eigenschappen van een diülectricum en 

 een geleider in zich vcreenigt, zonder electromotorische krachten. 



We hebben hier omzettingen tusschen electromagnetisehe , eleetrostatische en 

 thermische energie en we moeten dienovereenkomstig aannemen, dat de electrische 

 kracht hier evenwicht maakt met de diélectrische veerkracht en den geleidings- 

 weerstand 



Maken we de onderstelling, dat ook nu bij een virtueele electriciteitsverplaatsing 

 c de arbeid van de diélectrische veerkracht wordt voorgesteld door — (ï c . >\ â, 

 evenals in het geval van een zuiver diëlectricum (21.), en de arbeid van den 

 weerstand door — z x (£ e, evenals in het geval van een zuiveren geleider (22.), 

 dan is voor dit geval 



en volgt dus uit 32): 



j*> 



s=[9 + *i]e 35). 



Daarbij zullen v x en x y dan zekere constanten zijn, afhankelijk van den aard 

 van 't medium en correspondcerende met de constanten v en x van het eerste en 

 het tweede geval. 



Maar we zouden ons ook kunnen voorstellen, dat er, als het ware, twee soorten 

 van electriciteit zijn , welke beide aan de werking der electrische kracht zijn 

 onderworpen, terwijl de weerstand slechts op de eene soort, de diélectrische veer- 

 kracht slechts op de andere soort werkt. In verband met deze opvatting zouden we 

 den electrischen stroom hebben te ontbinden in twee deelcn (£ ■ en (£d , waarvan bet 

 eerste deel gehoorzaamt aan de wet voor zuivere geleiders, uitgedrukt door 34), en 

 het tweede aan die voor zuivere diëleetrica, uitgedrukt door 33), zoodat 



*s "a 



en dus het gezochte verband hier zou worden uitgedrukt door 



C 2* 



