VEBSCHDNSELËN IN VEEBAND MET HET HALL-EFFECT. 2 I 



liggen natuurlijk ook die, welke hun uitdrukking vinden in 33) en 3-i) in den 

 vorm 38) opgesloten. 



25. Voor het geval, dat er ook electromotorische krachten werken, maken deze 

 met de electrische kracht 3 samen evenwicht met de vroeger genoemde uitwendige 

 krachten. In dit geval treedt dus, ten opzichte van de beschouwingen in 81.. .34., de 

 resultante van de electromotorische en de electrische kracht in de plaats van de 

 laatste, en dus de vectorensom (3 -f- C) in de plaats van den vector g, indien 

 we de electromotorische kracht voor ieder punt door o" aanduiden; alleen zou men, 

 indien men wilde aannemen, dat op de beide soorten van electriciteit, waarvan in 

 een deel van 23. sprake was, verschillende electromotorische krachten o, en e, kunnen 

 werken, in de laatste twee vergelijkingen, die aan 36) voorafgaan, 3 moeten vervangen 

 door (5 -f- 6,) en {% -\- G\,) resp. en zou dan verg. 3G) met de zooeven ge- 

 noemde substitutie slechts doorgaan, indien men, voor dit geval, 6 definieerde als 

 (l/x 3 . 6, -j- ö}v 2 . ®jj)/(l/*2 -f- <ty"a)- Overigens wordt hierbij ondersteld, dat, onaf» 

 bankelijk van het bestaan der electromotorische krachten, in elk ruimte- element 

 voor de diëlectrische veerkracht en den weerstand de vroegere beschouwingen kun- 

 nen blijven gelden. Dan hebben we derhalve, in plaats van verg. 37), voor het ver- 

 band tusschen (£ en ? te stellen : 



g =i ,(?-J- e ) 10). 



Iudien geen electromotorische krachten werken, is de stroomdistributie voor 

 alle tijden bepaald als functie van de stroomdistributie op een bepaald tijdstip, 

 wegens de betrekkingen A), 15), 37), I) . . . VI), daar we uit die betrekkingen twee 

 der vectoren, b. v. 3 en £>, geëlimineerd kunnen denkeu en dan nog een aantal 

 betrekkingen overhouden, waardoor dan de derde vector, (£ dus, geheel wordt 

 bepaald als functie van zijn distributie op een bepaald oogenblik. liet is in- 

 tusschen duidelijk, dat we elke willekeurige elcctriciteitsbcweging, mits die slechts 

 vereenigbaar zij met de voorwaarden der solenoïdaliteit, op ieder bepaald tijdstip 

 kunnen verkregen denken door slechts aan de electromotorische kracht op 

 elke plaats in de ruimte een geschikte waarde toe te kennen. Immers de wille- 

 keurige waarden van @ bepalen, door de betrekkingen A) enz., ô voor ieder punt, 

 en de willekeurige veranderingen van (£ eveneens de veranderingen van & met 

 den tijd, en deze bepalen op hun beurt weer de waarden van à door de betrekkingen 

 B) en VI); eindelijk kan men dan, wegens de betrekking 10), voor elke plaats en tijd 

 •zoodanige waarden van G kiezen, dat aan liet geheele stel vergelijkingen wordt voldaan. 



§ 5. De grondvergelijkingen voor hel geval, dal er oen 

 ,, uitwendige" magnetische krachl £1 bestaat. 



26. De vergelijkingen A), 15), 37) en l)...VI) vormen een 

 volledig stel, dat voldoende is als grondslag voor de verklaring van 

 de onder gewone omstandigheden waar Ie nemen optische ver- 

 schijnselen, mits men aanneemt, dat liet licht in de verschillende 

 middenstoffen bestaat in zeef snelle periodieke electromagnetische 

 toestandsveranderingen. Ook behelzen zij de verklaring van de elec- 

 trische verschijnselen, die optreden, wanneer in geleiders stationaire 

 electrische stroomen plaats vinden. 



Doch niet meer liggen in dit stel vergelijkingen, in den op- 



