M 



EENE STUDIE OVER DE THEORIE DER MAGNETO-OPTISCHE 



magnetische kracht _L het grensvlak staat , 2° dat, waarin zij 

 evenwijdig aan grens- en invalsvlak is gericht. Beide gevallen lig- 

 gen opgesloten in het meer algemeene geval, dat we in § G zijn 

 beginnen te beschouwen. Het eerste geval noemen we dat van 

 polaire, het tweede dat van aequatoriale terugkaatsing en breking. 

 We zullen ze naast elkaar behandelen, doch moeten, daar vroeger 

 aangenomen werd, dat de 2-as in de richting der magnetische kracht 

 97 loopt, voor beide gevallen het coördinatenstelsel verschillend 

 plaatsen ten opzichte van het grensvlak der beide media. Het vlak 

 van teekening als evenwijdig aan dat grensvlak beschouAvende, dui- 

 den we door figg. 3 en 4 den stand van het coördinatenstelsel voor 

 beide gevallen aan. 



{Polair.) 

 Fig. 3. 



(Aequatoriaal.) 



Fig. 4. 

 Y 



ù/itfaeSvfaÂ 



44. De grensvoorwaarden II), IV), V) en VI), die we zullen 

 hebben toe te passen, nemen hier den vorm aan : 



(u\ = (u\ ; 



(to\ = (w) 2 ; («) 1 = («) 2 , 



(X) 1 =(X) 25 (/3) 1= =(/3) 2 , 

 {Y\ =(Y) 2 ; (r)i = (r) 2 - 



(Z\=(Z) 2 ; 



(«)l = («) 2 » 



(0), - (£),, 



(r), = (rV 



45. 



In het eerste medium hebben we twee lichtbewegingen te 



onderscheiden, eene, naar het grensvlak gericht, den invallenden 

 bundel /, eene, van het grensvlak komende, den teruggekaatsten 

 bundel 7'. Deze beide bundels kunnen we mathematisch beschrijven 

 door vergelijkingen van den vorm van 43), 44) en de uit 43) met 

 behulp van C) af te leiden vergelijkingen, met overal echter ^ = ge- 

 steld. Het verband 15) tusschen /; en a , welks noodzakelijkheid 



voor een niediu iet I lall-effect in een magnetisch veld werd 



afgeleid, behoeft hier niet te bestaan. Wel geeft ook hier een be- 



