36 EENE STUDIE OYER DE THEORIE DER MAGNETO-OfTISCHE 



(Polair.) 

 u = a 2 cos q> 2 ■ 1*2 



i a 2 . P 2 



w 



a 2 Sl)l q>2 ■ "2, 



X= 



P2 

 .a* 



{cos qp 2 + 2 ft i) . P 2 



Y= + i ^ (1 + 2 u. i cos tp 9 ) . P 9 



Z=- =■ 



sin qp 2 



Po 



a = + i B 20 — cos cp 2 (1 + //. i cos <j> 2 ) . P 2j 



1 J 2 



/3 = i? 20 — (1 + //• 2 COS g 2 ) . P 2 



/ J 2 



7 



= + i R 



«o 



20 



#3 



s«£ ç'2 (1 + /•<• « cos q& 2 ) . P 2 



P == ^ct' [< — B 2 (x sin <p z -\- z cos ?' a )] 



R 2 = ^20 C 1 + / z * co * 9fc) *) » 



4^2 



(Aequntoriaal. ) 



Hetzelfde als hiernaast, doch 

 met verwisseling van sin q> 2 en 

 COS (jf' 2 ; 



R 2 — 



terwijl overal 



i = 



2 T« 



46. De grensvoor waarden moeten nu leeren , welk verband er 

 tusschen de verschillende constanten moet bestaan, indien werkelijk 

 deze uitdrukkingen gezamenlijk een mogelijke lichtbeweging in de 

 beide media zullen voorstellen. 

 De grensvoorwaarde 



(w\ = (ie) 2 | (u\ = {u) 2 



geeft 



o'jPj sin q) l -j- 0-^ P/ sw/ qpj' = « 2 P 2 m qp 2 62), 



voor 2 = en onafhankelijk van x. | voor a? = en onafhankelijk van z. 



Hieruit volgt in de eerste plaats , dat , 

 onafhankelijk van w, voor z = 0, | onafhankelijk van z, voor x = ü, 



P — P ' — P 



M — r i — r 2 



moet zijn. Dit geeft vooreerst 



sin f/ = sin qpj 



') Ken aan het symbool voor een grootheid toegevoegde index <> beteekent hier en 

 overal in het vervolg, evenals vroeger, dat de grootheid betrekking heeft or> het geval 

 N = 0. 



