10 EENE STUDIE OVER DE THEORIE DER MAGNETO-OPTISCHE 



Daar P =' e 'M'— •'•••] en à = — lirijT, is het duidelijk, dat de 

 y voor elk der teruggekaatste bundels aangeeft de phase-mYraoiwy 

 met betrekking tot het invallende licht, waaruit hij ontstaat. 



We stellen nu 



J|o = I = £üiL = ,,,. m 



xtj A sin (jp 20 



definiëeren twee hulpgrootheden p en co door de betrekking 



p e' b > = cos <jP 20 = v 1 — <r~ 2 e~ 2 ' T sin 2 qpj , 

 waaruit volgt 



p 2 co*2co = 1 — <r~ 2 sin 2 <p 1 cos2r , p 2 sin2co = <r~ 2 sin. 2 <p 1 sin%r, 

 en verder de hulpgrootheden w , tfj , <l 2 , t> 3 , 5 4 , p x , ^ 2 » i>3 > 1>4 

 door de betrekkingen : 



crp 

 m - 



co* qp 



;;/ sin (r -I- o>) - „ n , „ , _ 



M = ttt — S^S ' ft 8 =i-+* a +a»«»(T+»), 



1 1 -j- w, cos (r -(-- co) ' 1 



tg <5 = — — l - — ■ — - , > h 2 = 1 -f- »^ — '2 m cos (r -j- ca) , 



4 1 -)- »2 C06' (T -|- O)) J - 



m sin (t4-b) _ . , „ . , ö , . . 



tg t\ = s r — ! i — , lh = ty <h -\~ m — 2 m tg*w< cos {r-f co), 



J 3 — tg 2 cp 1 -\ r mcos(r^- co) /3 J n ~ J l 



m sin (t 4- co) _ „ . . „ . n „ , . . 



fy^ + MCOSC + CO) i4 ./'Il I </ M 



Dan hebben we 



Sin (qpj -f qp 20 ) = */// qpj COS qpj O"- 1 c " ' ' ^ C ' ' r . , 

 sin (qpj - - (f 20 ) = ««» qpj co* (jDj er -1 c _ " y> 2 e**» , 

 cos (<pj -f (jp 20 ) = co* 2 ^ cr-1 e~ iT ^ 3 c"' *, , 

 co* (^ - - qp 20 ) = cos 2 <i { er' 1 c~> ' ' p+c' ' r * , 



% no = sin 'h <r ~ 1 r 1 e ~ ' ( * + "° • 



Bedenken we nu nog, dat 



I* = | ft Î N 

 en dat 



». = -f- = - - <r'V 2 < < = — -— - -j^e*^ ' + \") ... 81), 



wanneer A en F golflengte en voortplant'mgssnellieid van het be- 

 schouwde licht in de eerste middenstof (het diëlectricum) voor- 

 stellen, en stellen we eindelijk de complexe grootheid qN 



q N = pc'- s ' ' Sk 3). 



