VERSCHIJNSKLKN LN VEEBAND MET I1KT IIALI,-KITK< T. 



II 



(Polair.) 



(Aequatoriaal.) 



zoodat 



P = - I7W ,e>V* + i* + * 



83 . 



dan vinden we voor de gevraagde normaalvormen Ce** 



a p = ËL&.ffU'. + *.-*.-*J 



1>4 Pi 



b.= 



f 



Pi Pi cos <Pi ^i-AV 



«. 



C" • : -v /// qpj 



P 



84), 



e i (Sr — 0,-2^ - ,1\ + J-.r + .S)| 









a g 



= £2 





o- 4 





2 



P 



7v 



p 4 C05 



3( *1 



^F 



i(4i 



— 2,, i 



-tf 



. + ■ 



,.r + S ) 



= £2 i(( r t _* i + 1 r) 



*P 



o -3 .y/// <j , 



P 



~pp 1 2 p i C08 S q> l 



(■ii ■ — , 



2r). 





85). 



48. Uit de formules 84) en 85) blijkt, dat het magnetisch veld 

 in den gereflecteerden straal naast het gewone licht (a pi a s ), dat 

 in de beide beschouwde hoofdgevallen evenals het invallende licht 

 is gepolariseerd en van de magnetisatie geen invloed ondervindt, 

 een nieuwe componente (b s , b p ) doet optreden, welke loodrecht op de 

 gewone componente is gepolariseerd. We zullen haar de niagneto-op- 

 tische componente noemen. Het optreden van deze componente con- 

 stitueert het verschijnsel, dat bekend is onder den naam Kerr-effect. 



De grootheden, die men bij de gewone metaalreflexie phasen- 

 verscïiil </■ en hersteld azimuth noemt, zijn bepaald door 



Vlap ~ Vas + T J ) = i\ 

 tg h = fffi = & 



86), 

 87), 



%as ]>4 



wanneer % ap en t} ap resp. den modulus en het argument van de 

 complexe grootheid a p aanduiden en we voor modulus en argument 

 van de andere in 8 I) en 85) uitgedrukte grootheden de overeen- 



komstige notatie invoeren. 



') Men noemt nl. phasenverschil de phasevertraging van de -L het invalsvlah ge- 

 polariseerde componente in het teruggekaatste Licht, met betrekking tot «le j het in- 

 valsvlak gepolariseerde componente, bij gelijke phase van de beide componenten in het 

 invallende licht. Daarbij neemt men dan de amplitudines der verschillende componenten 

 steeds positief' en drukt de phasen uit. met betrekking tol standaardrichtingen van den 

 lichtvector. die niet geheel overeenkomen met de p. 39 door ons aangegevene, doch 

 die — in verband met de figuren 7 en 8 (p. 75) — kunnen worden aangeduid als — /, , 

 ƒ,, '/;, 7', bij tig. 7, of als /,. — J % , — T,, — T, bij fig. 8. Ygl. de notatiën. voor- 

 komende bij Sissingh (Arch-néerl., 27, p. 17(i enz., 1893) 



